Der Eiiifiuss d. Schienenstösse auf d. gaukelnden Bewegungen d. Lokomotiven. 1 1 



§ 3. Die Federung. 



Die Masse des in den Federn hängenden Oberbaues der Loko- 

 motive sei M, sein Gewicht also Mfi. Davon trage die vordere 

 Achse den Teil Mif), die hintere M^g. Sind dann .^i und s^ die 

 horizontal gemessenen Abstände der Achsen vom Schwerpunkte 

 des Oberbaues, so bestehen zwischen diesen Grössen die Beziehungen: 



(15) M^g -^- ^Lyg = Mg, M^g^i = M^gSo. 



Das Gewicht M-^g verteilt sich, wie man unbedingt annehmen 

 darf, zu gleichen Teilen auf die beiden vorderen Längsfedern, so 

 dass also auf jede ^I^M^g kommt. M^g wird dagegen ganz von 

 der hinteren Querfeder aufgenommen. Diese Lastverteilung gilt 

 aber nur für die ruhende Lokomotive. Dabei biegen sich die 

 Federn gegenüber dem unbelasteten Zustande um einen gewissen 

 Betrag ein, und es soll nun hier die vereinfachende Annahme ge- 

 macht werden, dass diese Einbiegungen bei allen drei Federn 

 gegenseitig gleich gross seien. Sie mögen mit / bezeichnet 

 werden. 



Da die Federn nur innerhalb der Elasticitätsgrenze beansprucht 

 werden, so kann man zwischen den Belastungen der Ruhe und den 

 zugehörigen Einsenkungen die Gleichungen aufstellen: 



(1<3) -^M,g = ej\ M^g = ej, 



worin e^ und £., Elasticitätskoefiicienten der Federn bedeuten. 

 Setzt man diese Werte in die Gleichungen (15) ein, so erhält man: 



(17) (2£i ^£,)f=Mg, 



(18) 2e,s, =e.,s.. 



Für die weitere Entwickelung soll ein festes Koordinatensystem 

 eingeführt werden. Sein Anfangspunkt möge mit dem Schwer- 

 punkte des Oberbaues bei ruhender Lokomotive zusammenfallen, 

 die a.-Achse vertikal nach aufwärts, die g-Achse horizontal nach 

 rechts, die 2-Achse horizontal nach vorn gerichtet sein. In einem 

 beliebigen Augenblicke habe sich durch die gaukelnden Bewegungen 

 der Schwerpunkt um x aus seiner Ruhelage gehoben, sei die verti- 

 kale Synimetrieebene des Oberbaues um den Winkel j von rück- 



