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bestimmte Stellen hinweisen muss, nur einfach die Seitenzahl an,, 

 ohne den Jahrgang 1889 noch besonders hinzuzufügen. 



Die erste Bemerkung bezieht sich auf die 3 Gleichungen: 



Fd ^ ^^ }" p cos {n x) d s 8 x 



QS r] = ji p cos {n y) d s 8 y 



B 8 t, = j! p cos {n z) d s 8 z, 



die Lindner auf Seite 98 aufstellt. In ihnen bedeutet p den 

 specifischen Druck auf ein Oberflächenelement ds eines beliebigen 

 Teiles der Flüssigkeit, n die Richtung der Normalen zu ds und 

 dx, dy und dz die virtuellen Verrückungen der einzelnen Ober- 

 flächenelemente ds nach den Richtungen der 3 Koordinatenachsen 

 X, y und z. Die 3 Integrale rechts sind daher die Arbeiten, die 

 der Oberflächendruck nach diesen 3 Richtungen auf die ganze 

 betrachtete Flüssigkeitsmenge ausübt. Links bedeuten P, Q und 

 R Kräfte, die am Schwerpunkte des von den Oberflächenelementen 

 ds eingeschlossenen Teiles der Flüssigkeit angreifen, dB, ör^ und 

 ÖL die gleichzeitigen virtuellen Verrückungen des Schwerpunktes 

 nach den 3 Achsen. Die Gleichungen sagen nun aus, dass sich 

 die Arbeit der Oberflächenpressungen auf die Arbeit von Kräften 

 am Schwerpunkte zurückführen lassen solle. Eine solche Zurück- 

 führung wäre nun bei einem starren Körper wohl möglich. Hier 

 handelt es sich aber um elastische Flüssigkeiten, und da können 

 Oberflächenpressungen ganz wohl Arbeit auf ein Flüssigkeitsteilchen 

 übertragen, ohne dass sich sein Schwerpunkt entsprechend mit- 

 fortbewegt; die Arbeit wird dann ganz oder teilweise auf Ueber- 

 windung der Elasticität aufgebraucht. Die 3 Gleichungen gelten 

 also für elastische Flüssigkeiten nicht. Von seiner unrichtigen 

 Annahme ausgehend, bekommt Lindner dann in den Euler'schen 

 hydrodynamischen Gleichungen die specifische Masse f,i unter das 

 Differential, so dass seine von den Pressungen herrührenden. 

 Glieder 



8 (*), 8 (H) und ^m 



lauten, während die richtigen Ausdrücke sind: 



19» 1 9p j 1 9« 



— -^1 — a und —-TT^. 



