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gleich 2^dV zu setzen. „Wenn nun jedes Teilchen die von ihm 

 geschaffene mechanische Arbeit im Entstehungsmoment in leben- 

 dige Kraft seiner Bewegung umwandeln wollte, so müsste es den 

 //fachen Betrag oder /« p d V je an das Nachbarteilchen übertragen, 

 während dieses eine gleiche Arbeit j-irn"^ leistet". Daraus leitet 

 Lindner für jedes Teilchen die Beziehung ab (Seite 144): 



(ß — l)pdV:=dL. 



In dieser Gleichung setzt er also den Störungs widerstand gleich 

 npdV, während er ihn in die vorige mit ^dL eingeführt hatte. 

 Da aber p d V nicht gleich d L ist, so erscheint das unzulässig. 

 Die beiden Gleichungen können nur dann gleichzeitig bestehen, 

 wenn man in ihnen den ft verschiedene Werte beilegt. Lindner 

 setzt aber beide Werte von fi einander gleich und findet sie aus 

 den beiden Gleichungen zu: 



^ = v^ 



Auf Seite 146 — 148 untersucht Lindner dann eine Wärme- 

 mitteilung bei konstantem Volumen und bei konstantem Drucke, 

 die beide Male die nämliche Temperaturerhöhung erzeugen soll. 

 Durch Anschauungen und Annahmen, für die ich aber eine ein- 

 gehendere Erläuterung und genaue Begründung vermisse, kommt 

 er dabei zu dem „inhaltsschweren Schluss", dass der Quotient n 

 der beiden specifischen Wärmen bei konstantem Drucke und bei 

 konstantem Volumen dem Koefficienten u des Störungswiderstandes 

 gleich sein müsse, dass also auch 



n = I 2 



w^äre. Nun ist allerdings für die zweiatomigen Gase SauerstoflP, 

 Stickstoff und Wasserstoff n angenähert gleich \ 2, wenn auch 

 etwas kleiner, für die einatomigen Gase Argon und Helium und 

 die einatomigen Dämpfe von Cadmium, Quecksilber und Zink ist 

 dagegen 



n = 1,66, 

 w^ährend sich für die Halogene: Brom, Chlor, Jod 



n = 1,30 



