344 A. Fliegner. 



Man könnte also höchstens noch annehmen, dass W,- bei grösserem 

 Ueberdracke einem ganz anderen analytischen Gesetze folgt als 

 bei kleinerem, wenn ein solches Verhalten auch nicht gerade wahr- 

 scheinlich ist. Damit dann, was nur bei grösserem Ueberdrucke 

 geschehen könnte, 2^^^ verschwindet, müsste, wie einfacher aus der 

 Differentialgleichung (35) erkennbar ist, 



dWr=- —^d [F(p — jJa)] oder = — ^ F,n ä p 



sein. Mit diesem Werte für d Wr würde jedoch aus (35) dw = o 

 folgen, was keinen Sinn hat. Aber auch, wenn man für d W,- einen 

 allgemeineren Ausdruck von der Form 



d W,. --= — ^d [F(p - pa)] -f{iv) d iü 



einzuführen versucht, erhält man aus (35) nur die Beziehung, dass 



f(iv) = g- 



sein müsste. Der sich damit ergebende Wert für d W, ist dann 

 einfach eine Folge von Glchg. (35). Daher wird für ihn Glchg. (35) 

 identisch Null, und damit verschwindet Glchg. (43) überhaupt. 

 Wollte man umgekehrt aus (42) bei kleinerem Ueberdrucke 2h 

 wegfallen lassen, so müsste man in (35) 



d Wr = div 



ff 



einführen. Dann würde aber p = pa folgen und Glchg. (35) nur 

 aussagen, dass, wenn der Druck im Strahle dem umgebenden 

 Drucke gleich geworden ist, die angehäufte Arbeit der offenen 

 Bewegung ganz zur Ueberwindung der Widerstände aufgebraucht 

 wird. Glchg. (43) verschwindet dabei auch wieder ganz. Die An- 

 nahme, TT> befolge bei grösserem und kleinerem Ueberdrucke ver- 

 schiedene Gesetze, aber von der Art, dass je eine der Grenz- 

 pressungen aus (43) verschwindet, führt also entweder auf eine 

 Unmöglichkeit oder eine Identität. Jedenfalls erhält man aber 

 aus dieser Annahme keinen Zusammenhang zwischen jj,„ und 

 riur einer der beiden anderen Pressungen. 



Aus den vorstehenden Erörterungen mass man nun den Schluss 

 ziehen, dass aus Glchg. (43) keine der drei Fressungen verschwinden 

 kann, dass also zwischen pi, p,^ und pa für alle beliebigen gegen- 

 seitigen Werte von pi und ja, ein ganz bestimmter Zusammenhang 



