Fliegner, über einige Expansions-Curven etc. 227 



menge. Erstere Curve liegt dabei immer ganz unterhalb 

 der letzteren. Daraus folgt, dass in jenem Berührungs- 

 punkte, also auch in dem Schnittpunkte mit der Null- 

 curve, auf einer adiabatischen Curve die specifische Dampf- 

 menge einen Maximahverth erreicht, während auf einer 

 Curve constanter specifischer Dampfmenge der Wärme- 

 übergang sein Vorzeichen wechselt. 



Diese Nullcurve findet sich übrigens, wenn auch ohne 

 Einführung eines Namens für sie, anderweitig ebenfalls 

 angedeutet, z. B. bei Grashof, Theoretische Maschinen- 

 lehre I, p. 165; Neu mann, Vorlesungen über die mecha- 

 nische Theorie der Wärme, p. 134; Verdet-Rühlmann, 

 Handbuch der mechanischen Wärmetheorie, p. 691. 



Die Gleichung der Nullcurve lässt sich am ein- 

 fachsten aus dem bekannten Ausdrucke für die zuzufüh- 

 rende Wärmemenge 



dQ = il—x)cdt -\~rdx -\- xhdt (1) 



herleiten, in welchem x die specifische Dampfmenge, c die 

 specifische Wärme der Flüssigkeit, r die Verdampfungs- 

 wärme, t die Temperatur nach Celsius, und li die speci- 

 fische Wärme des Dampfes bei Expansion nach der Grenz- 

 curve bedeutet. Dabei hat, wenn T die absolute 

 Temperatur und A die Gesammtwärme des Dampfes be- 

 zeichnet, /( den Werth: 



/^ = ^-y, (2) 



h ist also eine Function der Temperatur oder des Druckes. 

 Für die folgenden Untersuchungen ist es bequemer, 

 Gleichung (1) durch Zusammenziehung der Glieder mit 

 dt auf die Form 



dQ ^ [c-(c— 7^) x] dt -f r dx (3) 



