230 Fliegner, über einige Expansions-Curven etc. 



Einheit werden. /*; ist daher, wie aus Gleichung (7) folgt, 

 an die Bedingung gebunden: 



OlOh. (8) 



Ausserhalb dieser Grenzen fällt die Nullcurve entweder 

 ganz, oder, da c und h nicht constant sind, wenigstens 

 theilweise, auf der einen Seite in das Gebiet reiner tropf- 

 barer Flüssigkeit, auf der andern in dasjenige der über- 

 hitzten Dämpfe. 



Die Gleichungen (7) und (5) gestatten leicht die Er- 

 mittlung des Verlaufes der allgemeinen Nullcurven. Ist k 

 so klein, dass die Differenz c~k jedenfalls positiv bleibt, 

 so hängt der Verlauf von x namentlich von h ab, da sich 

 c nur sehr langsam ändert, h nimmt aber mit abnehmen- 

 dem Drucke ebenfalls ab ; dasselbe muss also auch mit x 

 der Fall sein. Die Abnahme erfolgt jedoch ziemlich lang- 

 sam, während gleichzeitig ti rascher wächst. Daher muss 

 das Volumen mit abnehmendem Drucke zunehmen. Im 

 Allgemeinen wird also in diesen Fällen bei Expansion 

 nach einer Nullcurve eine Condensation eintreten, und 

 umgekehrt. Ist der Werth von k hinreichend klein, so 

 wird bei Corapression die Grenzcurve noch unterhalb der 

 kritischen Temperatur erreicht; im Schnittpunkte verliert 

 die Nullcurve ihre Bedeutung. 



Einen ganz anderen Charakter nehmen die Curven 

 an, wenn der Werth von k sehr nahe an c liegt. Ist dann 

 bei sehr hohen Pressungen c doch hinreichend gross gegen- 

 über k, so ist der Verlauf zwar noch wesentlich der 

 vorige. Wenn dagegen c mit sinkendem Drucke abge- 

 nommen hat, so kann weiterhin die Abnahme der Diffe- 

 renz c — k und daher auch diejenige der specifischen 

 Dampfmenge x verhältnissmässig so rasch erfolgen, dass 



