Fliegner, über einige Expansions-Curven etc. 231 



trotz der gleichzeitigen Zunahme von n v doch wieder 

 abnimmt. Wenn schliesslich c = fc wird, verschwindet x, 

 und die Nullcurve verliert ihre Bedeutung an der Grenze 

 zwischen dem gesättigten Dampfzustande und dem tropfbar 

 flüssigen Zustande. 



Bei Wasserdampf erhält man z. B. mit k = 1 fol- 

 gende Werthe für x und v in Function des Druckes p, 

 diesen in metrischen Atmosphären (zu 10000 Kg./qm.) 

 verstanden : 



p = 15 12 8 4 1 0,5 0,1 0,00625 



X = 0,0248 0,0221 0,0178 0,0124 0,0059 0,0040 0,0015 



V = 0,0044 0,0047 0,0054 0,0069 0,0115 0,0153 0,0240 0,001 (=a) 



Der Druck von 0,00625 Atmosphäre entspricht der Tem- 

 peratur von 0° Celsius. 



Setzt man den Werth für x Gleichung (7) in (3) 

 ein , so erhält man für die W ä r m e m i t th e i 1 u n g bei der 

 Zustandsänderung nach einer allgemeinen Nullcurve: 



dQ = kdt-hrdx. (9) 



Hierin könnte noch dx nach Gleichung (7) durch die 

 Temperaturfunctionen für c und Ji ersetzt werden. Inte- 

 grabel wäre der Ausdruck aber nicht, da t in den betref- 

 fenden empirischen Formeln zu complicirt auftritt. Doch 

 kann auch aus der Differentialgleichung entschieden wer- 

 den, ob eine Wärmemittheilung oder -Entziehung nöthig 

 ist. Dabei ist es aber besser, von der Druckänderung 

 auszugehen, nicht wie sonst gewöhnlich von der Aende- 

 rung des Volumens, weil sich letzteres für gewisse Werthe 

 von k nicht continuirlich im gleichen Sinne ändert, son- 

 dern ein Maximum besitzt. 



Aus den vorigen Untersuchungen folgt, dass mit ab- 

 nehmendem Drucke auch x abnimmt; es ist also da- 



