Fliegner, über einige Expansions-Curven etc. 235 



stante in der Gleichung enthalten ist, die sich durch be- 

 liebige Wahl eines Punktes der Curve bestimmt. 



Aus der allgemeinen Gleichung für die Wärmezu- 

 führung 



clQ = dq-\-d (xq) -\-ÄdL (23) 



folgt dann mit (17) das Differential der cäusseren Arbeit 

 zu 



AdL = — (c-Tc)dT—d(xQ). (24) 



Die Integration dieses Ausdruckes ist einfach. 



Zur Untersuchung der Aenderung der speci fischen 

 Dampf menge und des damit zusammenhängenden gan- 

 zen Verlaufes der Curven muss Gleichung (3) für clQ 

 benutzt werden. In Verbindung mit (17) ergibt dieselbe 

 zur Beurtheilung von dx die Beziehung: 



rdx = — [c-lc — (c — h) x]dT. (25) 



Leitet man die Zustandsänderung im Sinne abneh- 

 mender Temperatur, also auch abnehmenden Dru- 

 ckes, so ist —dT>0. dx hat daher das gleiche Vor- 

 zeichen, wie die eckige Klammer. Diese gleich Null 

 gesetzt, ergibt aber nach (7) die Gleichung derjenigen 

 allgemeinen Null curve, welche zu dem in (17) enthal- 

 tenen Werthe von k gehört; wobei es zunächst gleich- 

 gültig bleibt, ob letztere reell ausfällt, oder nicht. Ist für 

 einen betrachteten Punkt der Curve constauter speci- 

 fischer Wärme x kleiner, als bei gleichem Drucke auf der 

 zugehörigen Nullcurve, so ist auch das Volumen kleiner 

 und der Punkt liegt innerhalb der Nullcurve, d. h. auf 

 der Seite des Coordinaten-Anfangspunktes. Umgekehrt 

 liegt er bei grösserem x ausserhalb. 



Es ist daher nach Gleichung (25) 



