236 Flieguer, über einige Expansions-Curven etc. 



a) innerhalb der Nullcurve: 



x< r, [e—1c — (e — h}x]>0, also ^% und 3^ < , 



c — li dT dp 



h) auf der Nullcurve: 

 ^ = -^zrfi' [.c — J: — (c — h)x] = 0, also jji und^=0, 



c) ausserhalb der Nullcurve: 

 ^>jzrh' [c — li—{c—h)x]<0, also -,|, und^>0 



Hieraus folgt, dass sich Curven gleicher constanter 

 specifischer Wärme gegenüber ihrer Nullcurve ebenso 

 verhalten, wie die adiabatischen Curven gegenüber der 

 Hauptnullcurve. Innerhalb beginnend tritt bei Annäherung 

 an die Nullcurve eine Verdampfung auf, im Schnittpunkte 

 mit der Nullcurve erreichtdie specifische Dampfmenge 

 ein Maximum, ausserhalb der Nullcurve findet wieder 

 Condensation statt. Bei zunehmendem Drucke verläuft 

 die Aenderung von x umgekehrt. Allgemein lässt sich 

 also sagen, dass auf einer Curve constanter speci- 

 fischer Wärme bei Annäherung an die zugehörige 

 Nullcurve Verdampfung, bei Entfernung von der- 

 selben Condensation eintritt. Im Schnittpunkte mit 

 der Nullcurve findet, weil dort clx = 0, Berührung mit 

 einer Curve constanter specifischer Dampfmenge statt; 

 die Annäherung an die letztere erfolgt von ihrer inneren 

 Seite her, weil dem Werthe clx = ein Maximum von 

 X entspricht. Eine allgemeine Nullcurve liesse sich daher 

 auch definiren als der geometrische Ort der Berührungs- 

 punkte der Curven constanter specifischer Dampfmengen 

 mit den Curven derjenigen constanten Wärme k, welche 

 in der Gleichung der Nullcurve auftritt. 



