Fliegner, über einige Expansions-Curven etc. 237 



Wenn k ausserhalb der Grenzen der Bedingung (8) 

 liegt, so wird die zugehörige Nullcurve imaginär. Dann 

 besitzen die Curven dQ — kdT auch kein Maximum der 

 specifischen Dampfmenge; die letztere ändert sich viel- 

 mehr auf der ganzen, überhaupt nur Geltung besitzenden 

 Länge der Curve im gleichen Sinne. Ist k > c, also auch 

 positiv, so ist die imaginäre Nullcurve auf der Seite des 

 flüssigen Zustandes zu suchen. Es liegt dann Fall c) der 

 vorigen Zusammenstellung vor, so dass also für abneh- 

 menden Druck eine ununterbrochene Condensation ein- 

 treten muss. Wenn dagegen /■: < //, also auch negativ 

 wird, so rückt die imaginäre Nullcurve über die Grenz- 

 curve hinaus in den Raum für überhitzte Dämpfe. Man 

 hat es dann mit Fall a) zu thun ; bei abnehmendem Drucke 

 wächst X, bis die Curve constanter specifischer Wärme 

 schliesslich im Schnittpunkte mit der Grenzcurve ihre 

 Bedeutung verliert. 



Die Gleichung der hier untersuchten Curven lässt 

 sich zwar nicht in der gewöhnlichen Form f(p, v) = 

 aufstellen, doch kann der allgemeine Verlauf der Curven 

 immerhin angegeben werden. So lange nämlich A; < 

 genommen wird, wenn also für Abnahme der Temperatur 

 und des Druckes eine Wärmemittheilung erforderlich ist, 

 muss die Curve in allen ihren Punkten flacher verlaufen, 

 als die durch die letzteren gehenden adiabatischen Curven. 

 Dann ist mit abnehmendem Drucke eine ununter- 

 brochene Volumenzunahme verbunden. Ist k zwar 

 positiv, aber numerisch noch hinreichend klein, so wird 

 dasselbe der Fall sein. Erst wenn /*; grössere positive 

 Werthe angenommen hat, wenn also eine bedeutende 

 Wärmeentziehung vorliegt, könnte sich vielleicht das Vo- 

 lumen im gleichen Sinne ändern, wie der Druck. 



