238 Fliegner, über einige Expansions-Curven etc. 



Die Grenze für A-, bei welcher ein solcher Verlauf 

 der Curve eintreten würde, lässt sich leicht bestimmen; 

 man miiss zu diesem Zwecke die Zustandsänderung nach 

 dem Gesetze dQ = kclT mit einer solchen bei constan- 

 tem Volumen vergleichen. Die letztere erfordert bei 

 zunehmender Temperatur eine Wärmemittheilung, 

 welche nach Gleichung (23), da dann clL = ist, den 

 Werth 



dQ. = dq-\-d(xQ) (27) 



annimmt. Dabei bleibt nach Gleichung (5) wegen v = Const. 

 auch xu= Const. Das letzte Glied in Gleichung (27) lässt 

 sich daher schreiben: 



d(xQ) = ä l '^^^ ' QJ = Const. d( — \, 



oder auch, mit Rücksicht auf die folgende Umformung, 

 da q/u eine Function von T ist, 



(Z (.re) = reu -^ (|-) dT. (28) 



Ersetzt man ausserdem in 27 dq durch cdT, so nimmt 

 der Ausdruck für dQ„ die Gestalt an: 



äQ. = [c-^.u^{^)]äT. (29) 



Sollen nun bei einer Zustandsänderung mit constanter 

 specifischer Wärme dji und dv das gleiche Vorzeichen 

 haben, so muss für eine bestimmte Temperaturerhöhung 

 dT eine grössere Wärmemenge dQ zugeführt werden, als 

 für eine gleich grosse Temperaturzunahme bei constantem 

 Volumen erforderlich wäre. Die Bedingung dafür, dass 

 bei dQ = kdT dp/dv > ausfällt, wird also sein: 



dQ > dQv , (30) 



