242 Fliegner, über einige Expansions-Curven etc. 



ist, dass also auf ihr x <Q wäre, so könnte es scheinen, 

 class, um auf einer Curve constanter specifischer Wärme 

 zu ihr zu gelangen, eine Bewegung im Sinne der abneh- 

 menden Werthe von x nöthig wäre. 



Diesen scheinbaren Widerspruch kann man leicht 

 beseitigen, wenn man k nicht von Null aus nach beiden 

 Seiten hin dem absoluten Werthe nach zunehmen lässt, 

 sondern voraussetzt, dasselbe gehe immer im gleichen 

 Sinne durch negative Werthe über das Unendliche zu 

 positiven Werthen über, um schliesslich wieder bis Null 

 abzunehmen, x wird dabei zuerst positiv, dann durch 

 unendlich grosse Werthe negativ, schliesslich aber wieder 

 positiv, noch ehe k wieder den Werth Null angenommen 

 hat. Die Nullcurven nähern sich gleichzeitig, von der 

 Hauptnullcurve mit /c = ausgehend, anfangs der Grenz- 

 curve, rücken dann über dieselbe, imaginär werdend, 

 zunächst in den Raum für überhitzte Dämpfe, und gelan- 

 gen weiterhin durch's Unendliche in den Raum für tropf- 

 bare Flüssigkeit, um endlich wieder innerhalb der Haupt- 

 nullcurve reell zu werden. Fasst man die Lage der 

 imaginären Nullcurven in dieser Weise auf, so muss man 

 sich, um auf einer Curve constanter specifischer Wärme 

 zu ihnen zu gelangen, auch bei grossen Werthen von k 

 über den überhitzten Raum durch das Unendliche in den 

 flüssigen Raum bewegen, also wie es sein soll im Sinne 

 der, allerdings durch das Unendliche, aber doch ununter- 

 brochen, wachsenden Werthe von x. Damit fällt der 

 scheinbare Widerspruch fort. 



Zürich, November 1884. 



