Ritter, das Trägheitsmoment eines Liniensystems. 317 



haben; die Hebelarme dieser Kräfte sind dann offenbar 

 gleich -: — , und wenn man mit Hülfe eines beliebigen, im 



^ sin cc ^ 



Abstände li angenommenen Poles das Seilpolygon Figur 8 

 zeichnet, so sind die Abschnitte der Seilpolygonseiten auf 

 der F-Axe gleich Jarsin a. (Als Probe dient der Umstand, 

 dass die Mittelkraft dieses Kräftesystems durch M geht.) 

 Diese Abschnitte wurden nun wieder als Kräfte betrachtet 

 und vermittelst der Pole 0„ und 0^ zu zwei neuen Seil- 

 polygonen (Fig. 9 und 10) verwendet; zu dem ersteren 

 (Fig. 9) diente die Strecke a, zu dem letzteren (Fig. 10) 

 die auf Figur 7 gewonnene Strecke c als Poldistanz. 

 Diese neuen Polygone führen dann offenbar auf die Werthe 

 pr^ und zwar ist, wenn man die Gesammtabschnitte der- 

 selben mit t„ resp. t bezeichnet, nach den Regeln der 

 graphischen Statik das Trägheitsmoment 



/„, =: Spr'^ = h .a .ta = h . c .tc . 



Hieraus findet sich leicht unter Berücksichtigung der Glei- 

 chungen (13) 



m = Y h . U und n = y h.tr • 



Die Werthe m und n sind schliesslich in der Figur 6 

 vermittelst zweier Halbkreise construirt und als Radien 

 der Ellipse nach Figur 5 übertragen worden, worauf das 

 Zeichnen der ganzen Ellipse keiner Schwierigkeit mehr 

 unterlag. 



