Claiisiiis. Aoqiiivaloti/. dtw Ver« aiiclliiiiijeii. (17 



welchen die absolute Teinpernlur dieses Theiles Iinl. 

 Wenn man dann diex\iisdriicivedei'unendlicli kleinen Dis- 

 oreoationsiindernngen der einzelnen Tlieile durch Suni- 

 nialion, oder, wenn es unendlich \ iele Theile sein 

 sollten, durch Integration vereinigt, so erhält man die 

 auch noch unendlich kleine Disgregalionsanderung des 

 ganzen Körpers, und aus dieser kann man, wiederum 

 durch Integration, jede heliehige endliche Disgregations- 

 iinderung' erhallen. 



Wir wenden uns nun zurück zur Gleichung (1;, 

 und eliminiren aus derselben mit HüHö der Gleichimg (2) 

 das Arbeitselement dL. Dadurch kommt: 



(1) äQ -h dli + TdZ ^ u. 



oder wenn wir mit T dividiren : 



<IQ -+- dH 

 (5) "^ j, -H dZ = 0. 



Denken wir uns diese Gleichung für eine endliche 

 Zustandsänderunff inteffrirt. so kommt: 



(II) 



J^^'+f = "• 



Sollte der Körper nicht in allen seinen Theilen 

 gleiche Temperatur haben, so kann man ihn sich 

 wieder in Theile zerlegt denken, und die Elemente 

 (/(>, du und dZ in Gleichung (5) zunächst auf einen 

 einzelnen Theil beziehen, und Tür T die absolute 

 Temperatur dieses Theiles setzen. Die Integralzei- 

 chen in II; sind dann so zu verstehen , dass sie die 

 Veränderungen aller Theile umiassen. Dabei ist zu 

 bemerken, dass solche Fälle, wo ein in sich zu- 

 sammenhängender Körper an verschiedenen Stellen 

 \erschiedene Temperaturen hat, und ein unmittel- 

 barer Wärmeiiberganü durch Leitung von den war- 



