72 (llausius, Acquivalciiz der Veiwandluiigen. 



VVesluilh er hier als Anfangsvoliimen gerade das 

 uuendlicli grosse Volumen wählt, gieht er nicht an, 

 obwohl diese Wahl offenbar nicht gleichgültig ist. 



Man sieht leicht, dass diese Art, die Gleichung (6) 

 abzuändern, von meiner Entwicklung sehr verschieden 

 ist; auch sind die Resultate von einander abweichend, 



indem die Grösse F mit der entsprechenden Grösse j Z 



in meinen Gleichungen nicht identisch ist, sondern nur 

 in dem Theile mit ihr übereinstimmt , dessen Ableitung 

 aus schon bekannten Daten möglich ist. Durch das letzte 

 Glied der Gleichung (6} ist nämlich für die einzuführende 

 Grösse der Differentialcoefficient nach r gegeben, indem 

 man, um dieses Glied richtig zu erhalten, jedenfalls 

 setzen muss: 



^ ' dv A de dT 



Rankine hat nun, wie aus Gleichung (10) hervorgeht, 

 die Grösse F dadurch gebildet, dass er jenen für den 

 Differentialcoefücienten nach v gegebenen Ausdruck 

 einfach nach v integrirt hat. Um zu sehen, wie die 



Grösse -r Z sich hiervon unterscheidet , wollen wir 



den im vorigen §. gegebenen Ausdruck von Z etwas 

 umformen. 



Nach Gleichung (2) ist: 



^dZ = dL. 

 A 



Hierin bedeutet dL die bei der unendlich kleinen Zu- 

 standsanderung des Körpers gethane innere und äus- 

 sere Arbeit zusammen. Die innere Arbeit wollen wir 

 mit dJ bezeichnen , nnd da ./ für den Fall , wo der 

 Zustand des Körpers durch seine Temperatur T und 



