74 Claiisiiis. Acqtiivalonz der Vei wan(lliiiii,'en. 



/., 1 i'* 1 rf./ ,,,, dp , 



Diese Gleichung' muss integrirt werden , uin die Grösse 



-j Z zu erhalten. Dieses [ntegrai ist. wie man leicht 



sieht, von dem, welches man erhält, wenn man nur 

 das letzte Glied integrirt, im Allg-emeiuen um eine 



Function von T verschieden. Nur, wenn -^ = o ist, 



woraus dann, damit die vorige Gleichung integrahel 



sei, folgt, dass auch -^^ = o sein muss, sind beide 



Integrale ohne Weiteres als gleich zu betrachten , ein 

 Fall, welcher bei den vollkommenen Gasen eintritt. 



Ich glaube gerade das als das wesentlich Neue 

 in meiner Gleichung' (II) bezeichnen zu können, dass 

 die in ihr vorkommende Grösse Z durch meine Ent- 

 wickelung eine bestimmte physikalische Bedeutung' ge- 

 wonnen hat, aus welcher hervorgeht, dass sie durch 

 die augenblicklich statttindende Anordnung der Be- 

 standtheile des Körpers vollständig bestimmt ist. Nur 

 hierdurch wird es möglich aus jener Gleichung- den 

 nachfolgenden wichtigen Schluss zu ziehen. 



§. 7. Wir wollen nun untersuchen, in welcher 

 Weise man von der Gleichung (Uj zu der in §. 1 

 angeführten Gleichung (!) gelangen kann, welche nach 

 dem früher von mir aufgestellten Grundsatze für jeden 

 umkehrbaren Kreisprocess gellen muss. 



Wenn die auf einander folgenden Zustandsände- 

 rungen einen Kreisprocess bilden, so ist die Dis- 

 gregation des Körpers zu Ende des Vorganges dieselbe, 

 wie zu Anfang, und es muss also sein: 



(15) fdZ = 0. 



