^(j (llau»ius, Acqiiivalüii/. der Vei'waiidluii^'Vii. 



pei'alureii, so kann dieser bei umkehrbaren Zuslands- 

 änderungen nur dadurch veranlasst werden, dass bei 

 der einen Temperatur Wärme in Arbeit und bei der 

 andern wieder Arbeit in Wärme verwandelt wird, 

 und er ist daher schon unter die Verwandlungen der 

 ersten Art begrifl'en. Ueberhaupt kann man bei der 

 Aufstellung- der mathematischen Formeln, wie ich 

 schon in meiner frühern Abhandlung erwähnt habe, 

 eine Ver^^'andlung der zweiten Art immer als eine 

 Verbindung zweier Verwandlungen der ersten Art 

 ansehen. 



Wir wollen nun zur Gleichung (II) zurückkehren, 

 nämlich : 



Ü^P^^^'- 



Hierin ist dU die Vermehrung der im Körper vorhan- 

 denen Wärmemenge während einer unendlich kleinen 

 Zustandsänderung, und dQ die gleichzeitig nach Aussen 

 abgegebene Wärme. Die Summe rf(> + ü/^ ist also die 

 Wärmemenge, welche, wenn sie positiv ist, aus Ar- 

 beit neu entstanden, und wenn sie negativ ist, in Ar- 

 beit verwandelt sein muss. Demnach ist das erste 

 Integral in der vorigen Gleichung der Aequivalenz- 

 werth aller vorgekommenen Verwandlungen der ersten 

 Art, und das zweite Integral stellt die Verwandlungen 

 der dritten Art dar, und die Suuune dieser sämmt- 

 lichen Verwandlungen muss, wie die Gleichung aus- 

 sagt, gleich Null sein. 



Hiernach kann man den Satz, soweit er die u m- 

 kehrbaren Zustandsänderungen anbetrifft, folgen- 

 dermaassen aussprechen : 



Wenn man für die bei der absoluten 

 T e m p c r a l u r i' s l a 1 1 f i n d e n d e E n t s t e h u n g 

 der Wärmemenge Q aus Arbeit den 



