16 Clausius, Hauptgleicbungen der mechan. Wärmetheorie. 



vorzugsweise häufig vorkommt, nämlich den, wo die 

 einzige vorhandene äussere Kraft, oder wenigstens 

 die einzige, welche bedeutend genug ist, um bei den 

 Rechuungen Berücksichtigung zu verdienen, ein auf 

 die Oberfläche des Körpers wirkender Druck ist, 

 welcher an allen Punkten gleich stark und überall 

 normal gegen die Oberfläche gerichtet ist. 



In diesem Falle wird nur bei Volumenänderungen 

 des Körpers äusseres Werk gethan. Nennen wir 

 den auf die Flächeneinheit bezogenen Druck /;, so 

 ist die äussere Arbeit, welche gethan wird, wenn 

 das Volumen v um dv zunimmt: 

 dW = pdv^ 

 und demgemäss das äussere Werk, d. h. die nach 

 Wärmemaasse gemessene äussere Arbeit: 

 (16) dw — Apdv. 



Denken wir uns nun, dass der Zustand des Kör- 

 pers durch zwei beliebige Veränderliche x und y be- 

 stimmt sei, so sind der Druck p und das Volumen v 

 als Funktionen von x und y zu betrachten. Wir 

 können also die vorige Gleichung in folgender Form 

 schreiben: 



dv , . do 

 dy 

 woraus folgt: 



du) _ do 



dy ^ dy 



Setzen wir diese Werthe von -— und -— in den 



dx dy 



in (7) gegebenen Ausdruck von Exy ein, und führen 

 die darin angedeuteten Differentiationen aus, und be- 



dio = Ap I — — dx H — — rfv I 

 '^ \dx dy -^ / 



