Clausius, Hauptgicichungen der mcchan. Wärmelhcorio. 37 



VOM der specifischen Wärme des Wassers bei con- 

 stanlem Drucke nicht weiter unlerschieden. Dieses 

 Verrnln-cn ist in der That voilkoinmen g-crechtferligt, 

 indem in diesem Falle der Unterschied zwischen den 

 beiden Arten von specilischer Wärme kleiner ist, als 

 die bei der experimentellen Beslimmnno- der speci- 

 fischen Wärme vorkommenden BeobachtungsfehlerJ) 



') Man kann die Beziehung z^^iscllen der specifischen Wärme 

 bei conslanicni Diiirkc und derjeniy:eii spccinschon Wärme , hei 

 welcher vorausgesetzt wird, dass der Druck in der Weise mit der 

 Temperatur zunimmt, dass er immer gleich dem Maximum der 

 Spannkraft des von der Flüssigkeit sich entwickelnden Dampfes 

 ist, leicht aus den obigen Gleichungen ableiten. 



Nach Gleichung (29) wird die Wärmemenge, welche man der 

 Gewichtseinheit der Flüssigkeit millheilen niuss, während die Tem- 

 peratur um dT und der Druck um dp wächst, bestimmt durch: 



dQ= Cdr-AT(-^\dp, 



worin C die specifische Wärme bei conslantem Drucke bedeutet. 

 Denken wir uns nun, dass der Drink in der Weise mit der TiMu- 

 peralur zunimmt, wie das Maximum der Spannkraft des Dampfes, 

 und bezeichnen diese Druckzunahme bei der Teraperaturzunahmc 



um dT nii( dT, so wird die Wärmemenge, welche man der 



dT ' " 



Gewichtseinheit Flüssigkeit unter diesen rmstäiiden miltlieilen 



muss, um ihre Temperatur um dT zu erhüben, dargestellt durch: 



/ dv \ df. 

 [-df}-- d'. 



dQ = CdT — AT {^\ - -^(^T. 



Dividirt man diese Gleichung durch dT, so ist der dadurch ent- 

 stellende Uruch — ^- die hier in Ilelraclil kohimende specilische 

 dT 



Wärme, welche im Tevte mit r bezeichnet ist. Wir erhallen also: 



dp 



m.. 



c=C-ÄT,.^. ^^ 



