44 Clansius, Ilauptn^lcichungcn der mechan. Wärnielheoric. 



slniid Stallgefunden hat, 7a\ kennen braucht. Diese 

 Grösse habe ich aus Gründen , welche in der ge- 

 nannten Abbandiung- auseinander g-esetzl sind, den 

 Verwa ndlungswerlh der im Körper vorhandenen 

 Wärme genannt. 



Was die Wahl des Anfangszustandes für die Inte- 

 gration anbetrifft, so würde es nahe liegen, von dem 

 Zustande auszugeben, bei dem H=o ist, also von 

 dem absoluten Nulljjunkte der Temperatur; aber für 



diesen Fall wird das Integral j— unendlich gross. Man 



muss daher, wenn man einen endlichen Werth er- 

 halten will, von einem Anfangszuslande beginnen, 

 bei welchem die Temperatur schon einen angebbaren 

 Werth hat. Das Integral stellt dann nicht den Ver- 

 wandlungswerth der ganzen im Körper befindlichen 

 Wärmemenge dar , sondern nur den Verwandlungs- 

 werth derjenigen Wärmemenge, welche der Körper 

 in seinem gegenwärligen Zustande mehr enthält, als 

 in jenem Anfangszuslande, was ich dadurch ausge- 

 drückt habe, dass ich das so gebildete Integral den 

 Verwandlungswerth der von dem gegebe- 

 nen Anfangszustande an gerechneten Kör- 

 perwärme genannt habe. Wir wollen diese Grösse 

 der Kürze wegen mit Y bezeichnen. 



Die in dem zweiten Integrale vorkommende Grösse 

 Z habe ich die Disgregation des Körpers genannt. 

 Sie hängt von der Anordnung der Beslandlheile des 

 Körpers ab, und das Maass einer Disgregationsver- 

 mehrung ist der Aequivalenzwerth derjenigen Ver- 

 wandlung aus Werk in Wärme, welche slatlfinden 

 muss, um die Disgregalionsvermehrung wieder rück- 

 ffängig zu machen, welche also als Ersatz der Dis- 

 gregationsvermehrung dienen kann. Hiernach kann 



