Clausiiis, lianpti;lcichun^en d«r mechan. Wärmellieorie 49 



den Veninderlichon nnziHiehmen hr.nuclil. Durch Aus- 

 führung der lntc<ir,'ili(»M «iewiunt nuin Ausdriirke von 

 U und Sn deren jeder nur noch eine unheslimmt blei- 

 bende Conslnnlo enlhiilt, niimh'ch den Werlh, welchen 

 ^ie belrelleude (irosse U oder S in dein als Aus- 

 gjuiiispunkt der Inleorralion «jewnhlten Anfunobzustande 

 des Korpers hat. 



Ist der Körper ein vollkommenes Gas. so jLjestal- 

 len sich die (ileichun<ien einfacher. Man kann sie 

 entweder dadurch erhalten, dass man die Gleichungen 

 (t)5) milder das Mario Ite'sche und Gay-Lussac- 

 sche Gesetz ausdrückenden Gleichuno: pv — KT in 

 Verhinduncr brinst, oder dadurch, dass man auf die 

 Gleichung^en (57) und (59) zurückgeht, und darin an 

 die Slelle von dQ einen der schon oben für vollkom- 

 mene Gase abgeleiteten und in den Gleichungen (4*2) 

 enthalienen Ausdrücke, und zugleich für dw einen der 



T / T \ 

 drei Ausdrücke ^W — dv: ARidT dp); Apdo ein- 

 setzt. Wählt man von den Gleichungen (42) die zu 

 obersl stehende^ welche für den vorliegenden Fall die 

 bequemste ist, so kommt: 

 idU^ cdT 



jdS = c ;„ + AR- • 

 \ 1 r 



Die Integration dieser Gleichungen lassl sich, da 

 c und AR constant sind, sofort ausführen, und giebt, 

 wenn man die Werihe von V und S im Anfangszu- 

 stande, in welchem T — T„ und v = r„ ist, mit li„ und 

 .S„ bezeichnet: 



Ui^ U,. ^ c(T ~ T„) 



' \s^ S„ + clog - +- ARlog — • 



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