50 Ciausius, Hanplgleichungen der mechan. Wärraelbeorie. 



Als letzten speciellen Fall wollen wir den behan- 

 deln, auf welchen sicii die §§ 12 und 13 beziehen, 

 wo der betrachtete Körper eine Masse M ist, von 

 welcher sich der Theil M - m in einem und der Theil 

 m in einem anderen Ag^gregatzuslande befindet, nnti 

 wo der Druck, unter dem die ganze Masse steht, nur 

 von der Teir)peratur abhängt. 



Wir wollen annehmen, zu Anfange befinde sich 

 die ganze Masse M im ersten Aggregatzustande, und 

 habe die Temperatur To und zugleich stehe sie unter 

 dem Drucke, welcher dieser TemperatJir entspricht. 

 Die VVerthe der Energie und Entropie in diesem An- 

 t'angszuslande seien mit Co und So bezeichnet. Dann 

 wollen wir uns denken, dass der Körper auf folgen- 

 dem Wege aus diesem Anfangsznstande in seinen 

 Endzustand gebracht werde. Der Körper soll zunächst, 

 während die ganze Masse immer im ersten Aggregat- 

 zustande bleibt, von der Temperatur Tg auf die Tem- 

 peratur T" gebracht werden, und dabei soll sich der 

 Druck in der Weise ändern, dass er in jedem Augen- 

 blicke die Grösse hat, welche der gerade stattfinden- 

 den Temperatur enlspriciit. Darauf soll bei der Tem- 

 peratur T ein Theil der Masse, nämlich der Theil m, 

 ans dem ersten in den zweiten Aggregalzusland über- 

 gehen. Diese beiden Veränderungen wollen wir ein- 

 zeln betrachten, indem wir dabei die in § 13 einge- 

 führte Bezeichnung anwenden. 



Während der zuerst erwähnten Temp(M*aturände- 

 rung hat man die (ileicbung: 



(IQ = MrdI 

 anzuwenden. Die hierin vorkommende Grösse c ist 

 die specifische Wärme des Körpers im ersten Aggre- 

 gatzustande für den Fall, wo der Druck während 



