Claiiüiiii), liauplglt'irhuii};!-!! dei ■iicoliaii. Wärniettieorie. (j] 



der 'rtMn(K'r;Uur:in(l('riinü sich in der obori an»e<rel)e- 

 iien Weise nndeil. \ oii dieser (ir()sse ist in der An- 

 Mierkuti^- zu § 13 die Hede gewesen, und man kann 

 nach dem. was d<irl nachgewiesen ist. fiir den Fall, 

 wo der erste A«iiireiiatziis(an(l der lliissi<;e oder feste 

 und der zweite der lutltörniiae ist. lur c in numeri- 

 schen Kechnunycn ohne Hedenken die specifische 

 Warme des lliissijien oder festen Körpers hei con- 

 slanleu) Drucke setzen. \ur wenn es sich um sehr 

 hohe Temperaluren handelt, hei denen die Dampf- 

 spannung mit ilcr Temj)eralur sehr schnell wachst, 

 kann der L'ulerschied zvvisciien dcv specilischen Warme 

 c und der specilischen Warme bei constantem Drucke 

 so erheblich werden , dass man ihn herücksiciitiiien 

 muss. Aus der vorstehenden (ileichunü folgt, wenn 

 man zugleich bedenkt, dass niil der Temperalurzu- 



nahme '//'eine Voinmenzunahme M .d'i und somit 



das äussere Werk MAp~r-dT verbunden ist: 



«/ 



(tv = mL 



do\ , 



US = M-^dJ. 



Für die bei der Temperatm- f stalllindende Aende- 

 runi2 des Aüüreoalziislandcs hat man: 

 iln — rdin. 



Hieraus lolgl, da die Zunahme des im zweiten Af^^re- 

 ualzustande beündlichcu Thriles um dm eme Volu- 

 menzunahme um udin und sotnit ein durch .Ximdm dar- 

 •reslelltes äusseres Werk bediniit: 

 <//; = (r — .4y>i/^ ilvi. 



