Clausius, Hauplgleichungoii der mcchan. Warmclbeorie. 53 



§ 16. Nehmen wir nun an, dass auf eine der 

 vorstehend anjiedeulelen Weisen die Grössen U und 

 ^ liir einen Körper in seinen verschiedenen Zustän- 

 den hestinimt seien, so kann man die Gleichungen, 

 welche für nicht umkehrbare Veränderungen gel- 

 ten, ohne Weiteres hinschreiben. 



Die Ilauptgloichung (I.) und die aus ihr durch In- 

 tegration hervorgegangene Gleichung (58), welche wir 

 jetzt so ordnen wollen: 



(69) Q= U— Uo -\-w, 



gilt eben so sut für nicht umkehrbare, wie für um- 

 kehrbare Veränderungen. Der Ujilerschied i)esteht 

 nur darin, dass von den an der rechten Seite stehen- 

 den Grössen das äussere Werk w in dem Falle, wo 

 eine Veränderung in nicht umkehrbarer Weise vor 

 sich gehl, einen anderen Werlh hat, als in dem Falle, 

 wo dieselbe Veränderung in umkehrbarer Weise ge- 

 schieht. In Bezug auf die Dillerenz U — /'„ findet 

 eine solche Lnuleichheil nicht statt. Sie ist nur vom 

 Anfangs- und Endzustande und nicht von der Art 

 des Ueberganges abhäniiig. Man braucht also die 

 Art des Ueberganges nur soweit in Betracht zu zie- 

 jjen, wie nölhig ist, um das dabei gelhane äussere 

 Werk zu bestimmen, und indem man dann dieses 

 äussere W(M'k zu der Dillerenz i l'o addirl, erhält 

 man die gesuchte Wärmemenge (>, welche der Kcir- 

 per während des Ueberganges aufnehmen muss. 



Was ferner die bei irgend einer nicht umkehr- 

 baren Veränderung eiuiiclretene u n co m pe n sirte 

 Verwandlung anbelriHl. so erhält man dieselbe 

 folgendermaasseu. 



Der Ausdruck derjenigen uncompensirlen Ver- 



