Zur Absorption der Röntgenstrahlen. 261 



des zu prüfenden Stoffes bis zur gleichen Schwärzung durchstrahlt. 

 Die Luftschicht, welche zwischen dem Focus und dem Objekt sich 

 befindet, ist zwar bei beiden Bestrahlungen nicht genau gleich dick; 

 ist aber der Dickenunterschied nicht grösser als wenige Zentimeter, 

 so kann der Einfluss der Luft vernachlässigt werden. 

 Aus der Doppelaufnahme ergibt sich 



t^.e-'''"' = t„ -e- '"''■■ oder 



lg t, — ad, ^ lg t„ — aö„ woraus 



1 '" 



0,4343 {S„ — S,) 

 Für Glas (von photographischen Platten) war 



d, = 6,5 mm t, = 60 sec 



d„ = 9,75 mm . t„ = 120 sec 



der Röhrenwiderstand = 8 cm Funkenstrecke. 

 Diese Werte eingesetzt, gibt 



0,30103 _Q^213. 



s 0,4343 • 3,25 



In einem andern Versuch waren 



d, = 3,25 mm t, = 30 sec 



d„ = 8,125 mm t„ = 85 sec. 



Daraus gleicherweise 



«8 = 0,213 



Für Wasser war bei Röhrenwiderstand = 4,5 cm Funkenstrecke 

 d, = 20 mm t, =132 sec 



^„ ^ 10 mm t„ = 60 sec 



daraus «^,-=0,077. 



Bei längern Versuchsreihen mit dem nämlichen Stoff und gleicher 

 Röhrenhärte zeigt sich, dass die Differenz der Schichtdicken oder 

 auch diese selbst ohne Einfluss auf den Index sind, so lange die 

 Schichten nicht sehr dick oder sehr dünn genommen werden. Bei 

 sehr dicken Schichten wird der Index etwas kleiner, wahrscheinlich 

 durch reichlichere Sekundärstrahlen. Sind hingegen die Schichten 

 sehr dünn, oder gar die eine = 0, so fällt der Index grösser aus. 

 Die Ursache wird in den weichen Strahlen zu suchen sein, welche 

 die dünnen Schichten noch durchdringen, von dickern aber fast voll- 

 ständig zurückgehalten werden. Wenigstens hört diese Erscheinung 

 auf, wenn ein Schirm zwischen Röhre und Objekt eingeschaltet ist. 



Meine bisherigen Untersuchungen lassen mich vermuten, dass 

 die oben abgeleitete Grundgleichung zutreffend ist, und dass mit 

 ihrer Hilfe trotz der Sekundärstrahlen und dem Auftreten weicherer 



