Kronauer, Wärmeleitungsvermögen von Metallen. 289 



und daraus : 



log nat 7)1 log nat n 



dt * dt 



Diese Formeln sind praktisch verwerthbar, wenn X^ und l^ 

 nicht sehr verschieden sind. Im andern Fall dagegen wird 

 n im Verhältniss zu B eine sehr kleine Grösse, die schwer 

 genau zu bestimmen ist. Man kann dann aber, bei hin- 

 reichend grossem t^ und t^ den Werth von m direkt be- 

 rechnen, indem man setzen darf: 



woraus folgt, wenn t^ — t^ = M\ 



m = — und n — B — m. 



Auf diese Weise wurde bei einem Zeitintervall z/^ = öä = 

 3 Sekunden gefunden: 



m = 0,5931 B = 0,6002 n = 0,0071 



^1 = 10,45 Aa = 99 



Setzt man diese Werthe in die für den Hauptversuch gül- 

 tige Bewegungsgleichung des Galvanometermagneten ein: 



— Aj t 



SO sieht man, dass das Glied P2 e schon nach sehr kurzer 

 Zeit völlig bedeutungslos wird. Berechnet man die übrigen 

 Glieder für den Anfangsmoment T-\- ti der Beobachtungen, 

 so erhält man z. B. bei der Wood'scheu Legirung, wo die 

 Umstände am ungünstigsten waren, indem T nur wenig 



