Neue Erläuterungen zum Spannungsgesetz der centrirten Systeme. 341 



dungslinie der Centren oder die Spindelachse während dieser Ver- 

 schiebung immerfort mit sich selbst parallel bleiben und auf der ur- 

 sprünglichen Hauptachse (RV) senkrecht stehen. 



Haben wir aber den komplicirten Fall, dass auf die beiden 

 Centren in gleichen Zeiten ungleiche Kräfte einwirken, oder dass 

 ihrer Wanderung sich ungleiche Widerstände entgegensetzen, dann 

 werden die von ihnen beschriebenen Kurven verschieden geartet 

 sein. Dann werden auch die Centren in den gleichen Zeitmomenten 

 vielfach gar nicht die einander entsprechenden , sondern ganz ver- 

 schiedenartige Stellungen einnehmen. Es könnte die Spindel z. B. in 

 vier verschiedenen Phasen die Lage a — a^, ß — ßi, y—ßi, d — y^ haben, 

 bevor die auch im ersten Falle erreichte Schlussstellung d — d^ zu 

 Stande gebracht wird. Derartige „Oscillationen" der Spindelfigur, wie 

 sie H. E. ZiBGLER beschrieben hat, haben vorläufig gar kein besonderes 

 mechanisches Interesse (Nr. 7, S. 555 f., Nr. 10, S. 215). Es ist 

 übrigens leicht einzusehen, dass die atypischen Exkursionen der Spindel- 

 pole (die „Oscillationen" der Spindelfigur) im Beginn der Mitose 

 einen grösseren Umfang werden haben können als späterhin. 



Figur 18. 



Die Art und Weise, wie auf Grund des Spannungs- 

 gesetzes die Tochtercentren von den Tochterradiär- 

 systemen bewegt werden, konnte ich schon an meinem älte- 

 ren Modell den Grundzügen nach zur Anschauung bringen. Wir 

 gehen von der in Figur 5 sichtbaren Anordnung aus; der „Kern" ist 

 für unsere Demonstration überflüssig und seine Beibehaltung würde 

 störend wirken. Wenn wir nun die kreisrunde Schachtel ^ die ihn 



