248 P. PAPAROZZr, RISPOSTA AD UNA NOTA DEL PROF. D. MACALUSO. 



dimostrato tanto colla sperienza quanto coll'autorità di molti illustri 

 fisici ciò essere del tutto falso, ne segue non potersi dare di questo ri- 

 sultamento spiegazione alcuna coll'antica teoria, ma invece il risul- 

 tamento stesso essere una manifesta dimostrazione della verità della 

 tesi di Melloni. 



Il prof. Macaluso ragiona sull'esperienza citata per decidere diret- 

 tamente quale delle due teoriche sulla elettrostatica induzione sia la 

 vera, se quella del Melloni, o l'altra comunemente adottata. 



Ma il modo di prova immaginato dal prof. Macaluso, nulla vale a 

 decidere, come vedremo ora, poiché dimostrerò che tanto secondo quello 

 che presume il prof. Pisati, quanto secondo la teoria del Melloni, 

 r insieme del piano di prova condensante, ossia la risultante delle 

 cariche che trovansi sui dischetti a e h deve necessariamente essere 

 eteronima dell' inducente. Infatti, secondo la teoria di Melloni, il di- 

 schetto a, come nel caso che considera il Pisati, non cessa di rice- 

 vere sopra di sé l'azione diretta dell' inducente, e perciò, dopo avere 

 esso comunicato col suolo, conserverà una carica eteronima della in- 

 duttrice, ossia indotta di prima specie, la quale finché rimane sotto 

 l'azione dell'induttore, sarà vincolata e priva di tutte le proprietà 

 di tensione. 



Il disco è, essendo ben difeso dal disco a, giacché abbiamo dimo- 

 strato, che l'induzione non traversa i conduttori, si troverà, prima 

 del contatto con l'estremo A dell'indotto, perfettamente allo stato 

 neutro. 



Determinando quindi il contatto fra il dischetto b e l'estremo del- 

 l'indotto, il pili vicino all'induttore, siccome sull'estremo mede- 

 simo, come vuole il Melloni, si trova la omonima dell' inducente, la 

 quale sola ò allo stato di tensione, si caricherà il dischetto b per co- 

 municazione di questa. Tale carica si accumulerà su quella faccia 

 di b che riguarda l'altro dischetto a, producendo su questo per in- 

 duzione due cariche, delle quali, una eteronima dell' inducente ma 

 vincolata, ed un'altra omonima e libera. La prima di queste due in- 

 dotte, cioè la contraria, a motivo dell' attrazione che esercita sulla 

 carica di b farà crescere in questo la capacità e quindi potrà lo stesso 

 disco b ricevere, dall'estremo A dell'indotto, un'altra quantità della 

 indotta di seconda specie, che trovasi sull'estremo medesimo, non al- 

 trimenti di ciò che avviene negli ordinarj condensatori. 



Se ora porto fuori del campo della induzione l'insieme del piano 

 di prova, coi suoi dischetti isolati, troverò sul disco b una certa ca- 

 rica omonima della inducente ottenuta per comunicazione dall'estre- 

 mo A dell' indotto, e sul disco a rinverrò una carica eteronima pro- 

 dottavi direttamente dall'induttore, e che ora è divenuta libera. Di 



