isr.o) [4] 



Se si ossei'va inoltre clie pel volume inlìnitosimo 

 d.vd'/dz la pressione jj \)\\ò ritenersi non solo unifor- 

 me durante la generazione di questo voluuie, ma anche 

 costante, risulta evidentemente : 



l = p f (/{d:nh/dz.) 

 e quindi 



/ =: p dxdijdz . 



Adunque il lavoro totale L del corpo, cioè il kuoro 

 che esso ha dovuto fare per raggiungere, in quella posi- 

 zione il volume attuale V vincendo la pressione dell' am- 

 biente nel quale si trova, e che chiamereuio lacuro di 

 stato, è espresso dalla formola 



1 liuiiti degl'integrali sono quelli stessi della formola 



V = ///■ (t.fdydz 



che doteriuina il volume del corpo nella l'orma e posizione 

 considerate. 



Alla (2) può darsi la forma (1) prendendo per de 

 r espressione d^rti/dz- , e ritenendo che l' integrale, che 

 entra nel secondo membro, sia un integrale triplo. 



5. — L' applicazione della formola (2) richiede che si 

 conosca come varia jj con j: , >i e z 



Nel caso di un fluido in riposo, soggetto alla sola 

 azione della gravità e delle pressioni dei corpi esteriori, 

 sappiamo che p varia colla sola ; , e precisamente nel 

 modo indicato dall'equazione differenziale; 



dp: = — g, r^z dz (3) 



