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La forinola (2) non essendo dunque in tal caso applica- 

 bile, vediamo come debba modificarsi. 



Immaginiamo che i tre assi coordinati o.r , o// , o:- se- 

 guano l'aerostato nel suo movimento mantenendo 4 pa- 

 ralleli a loro stessi, e si riferisca tutto il sistema a tre 

 assi OX , OY , OZ , fìssi nello spazio, e paralleli agli assi 

 mobili. — Consideriamo 1' aerostato in una posizione qua- 

 lunque, quando sia per esempio Z 1' altezza del piano della 

 pressione media sul piano XOY , j) la pressione media 

 corrispondente e r il volume del corpo in tal posizione 

 se V è funzione continua di Z, il lavoro di stato L, 

 durante il movimento, fra i limiti Z,, e Z, sarà evidente- 

 mente 



L, =^ y " ]ylc (7) 



t;de forinola non è altro che la formola (1) nella qn;de 

 /> rappresenla la prv'ssione nii-dia definita dall' equa/.ione (0) 

 e r il volume del corpo in (j iella [«osizione, 



(S. — Applichiamo la formola (7) a qualclie caso par- 

 ticolare. 



Supponiamo che la temperatura e pressione del gas 

 r.icchiuso nel [tallono eguaglino continuamente, la tempe- 

 ratura e pressione dell'aria esterna; che il gas si dilati 

 jìcr l'ascensione senza disperdersi; e che infine i limiti 

 Zo e Zj della salita sieno tali da poter considerare la 

 temperatura dell'aria come costante. — Riferendoci per 

 semplicità all' unità di massa del gas interno, che riter- 

 remmo un gas perfetto, la tormodimunica ci dà la rela- 

 zione 



p(j = Ri (a) 



ira la pressione unitaria p, il volume specifico v e la 

 temperatura assoluta / ; R è una costante che dipende 

 dalla natura del gas. 



