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 essere lauto più grande di Q, , quanto maggiore è il peso 

 P di vapore che la valvola scarica nell'unità di tempo. Ap- 

 pena dunque una valvola di sicurezza caricata con un peso 

 comincia a softìare, dovrebbe aprirsi completamente, per- 

 chè il carico che la equilibrava chiusa, diverrebbe insuffi- 

 ciente ad equilibrarla aperta. 



5. Come ho avvertito in addietro ciò non si verifica 

 affatto in pratica. Una valvola di sicurezza, sia pure a ca- 

 rico costante, effettivamente non si apre tutta ad un tratto, 

 ma a poco a poco, ed esige quindi un successivo aumento 

 di pressione in caidaja per scaricare quantità di vapore 

 ognora crescenti. 



Su questo disaccordo fra la teoria e l'esperienza de- 

 vesi notare, che la pressione p^ al di sotto della valvola, 

 noi r abbiamo determinata nella supposizione che al movi- 

 mento del vapore nel tubo A, si potesse applicare, senza 

 riduzioni, il teorema di Torricelli. Ora, com' è noto, que- 

 sto teorema non si verifica in pratica che in via di appros- 

 simazione, e la vera differenza di pressione capace di pro- 

 durre una data velocità d'efflusso, è sempre più grande di 

 quella calcolata in base a quel teorema. 



La differenza p^^ — /;, deve essere dunque in pratica 

 maggiore della calcolata, e quindi la p^ deve essere nel 

 fatto più piccola di quella che noi abbiamo teoricamente 

 determinata. Se poi si rifletta che i pezzi, i quali servono 

 a guidare la valvola, si collocano, salvo casi rarissimi, en- 

 tro lo stesso tubo A , e che questi pezzi rompendo la vena 

 fluente devono dar luogo a moti turbinosi e discordanti in 

 seno ad essa, si riconoscerà facilmente che questa circo- 

 stanza deve non poco influire per abbassare ancor più il 

 valore effettivo della p^ sotto quello calcolato colla sempli- 

 ce applicazione del teorema di Torricelli. 



Noi abbiamo preso dunque un valore di pi di certo 

 maggiore, e forse molto maggiore, del vero, e perciò an- 



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