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 e per la (7), 



(8) . . . . F = ¥,-{- {p,-p,){S — a>). 



Da questa apparisce che se è S^-m , e se quindi il 

 diametro dello stantuffo è più grande di quello della valvo- 

 la, la spinta statica sul sistema cresce sempre coiraumenta- 

 re del peso di vapore scaricato nell'unità di tempo. Un au- 

 mento infatti di detto peso è per necessità accompagnato 

 da un corrispondente aumento della velocità del vapore 

 nel tubo AA , e la differenza quindi di pressione, p^ — Pi , 

 che determina quella velocità, necessariamente cresce pure. 



Che se si faccia il diametro dello stantuffo eguale a 

 quello della valvola, sarà: 



S = ù) , 

 e così la (8) diventa : 



Perciò la spinta Statica sul sistema resterebbe perfetta- 

 mente costante qualunque fosse la quantità di vapore sca- 

 ricato dalla valvola nel tempo uno. 



9. E qui giova osservare che nelle considerazioni or 

 ora esposte, non ci si presentò mai la necessità di ricorre- 

 re alle leggi che reggono Tefflusso dei fluidi, leggi che sono 

 ben lungi dal verificarsi in pratica con qualche esattezza. 

 Le conseguenze a cui siamo pervenuti devono dunque rea- 

 lizzarsi perfettamente, e così resta escluso qualunque timo- 

 re di disaccordo fra teoria ed esperienza. 



Credo perciò che se nel sistema descritto si faccia il 

 diametro dello stantuffo eguale a quello della valvola, que- 

 sta avrà effettivamente^ una decisa e non esagerata tenden- 

 za ad aprirsi completamente appena cominci a soffiare, e 

 così la pressione in caldaja non potrà mai soverchiare quel 

 limite a cui si coordinarono le dimensioni del sistema ed il 

 carico sulla valvola. Non devesi infatti dimenticare che se 

 la spinta statica resta costante, avvi per soprappiù la spinta 



