174 NOS MAITRES LES OISEAUX 



Les conditions sont donc rigoureusement les mêmes que dans 

 le cas de l'effort constant. Les vitesses ont les mêmes valeurs au 

 commencement et à la fin de l'intervalle d'impulsion et, comme 

 dans le cas précédent, le corps passe au point le plus bas de son 

 oscillation au milieu du temps pendant lequel s'exerce l'effort de 

 soutien. 



La valeur — V,, de la vitesse au début de la période d'abandon 

 AB montre que le corps atteint de même son point culminant au 

 milieu de cet intervalle de temps. 



Les conclusions sont donc identiques aux précédentes. 



En cherchant, comme nous l'avons fait dans le cas de l'effort 

 constant, à déterminer l'amplitude totale de l'oscillation, on trouve : 



T,, 4 n — .3 



ce qui donne comme valeur limite quand n augmente indéfiniment 

 c est-à-dire quand la durée de soutien tend vers zéro : 



A = -^^ (14) 



Cette limite est la même que celle que nous avons trouvée dans 

 le cas précédent. 



C. — Sustentation à deux efforts inégaux par période. 



Supposons maintenant qu'il s'exerce deux efforts inégaux dans 

 le cours d'une même période. Ce cas présente un intérêt tout par- 

 ticulier car c'est celui du vol animal. 



Nous admettrons que les temps pendant lesquels ces efforts sont 

 appliqués au corps sont égaux entre eux, de même que les temps 

 pendant lesquels le corps reste sans soutien. 



F 



Soient F et les valeurs respectives des deux ettorts de susten- 



P 

 tation. Ces hypothèses sont exprimées par le diagramme ci-contre 



(fig. 12). Nous procéderons comme dans les cas précédents pour 



établir les conditions de l'oscillation en séparant la période entière 



en quatre intervalles respectivement égaux à T,, // Ti, T et // T avec 



la condition 



T (n + 1) = \ 



