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und in der virtuellen Fortsetzung des Glaskörpers enthalten gedacht 

 werden muss. < *■ 



Nachdem auf diese Art Rechenschaft gegeben ist von den geome- 

 trischen Bedingungen , an welche die Lichtstrahlung in dem Räume 

 hinter dem optischen System geknüpft ist, insofern man sie daselbst 

 von den Fanklon des Bildes der Lichtquelle ausgehend denkt, bleibt 

 zur allseitigen Bestimmung der fraglichen Wirkung nur noch die Leucht- 

 kraft festzustellen, die diesem Bilde in seinen verschiedenen Theilen 

 beizulegen ist. Solches kann leicht gescholien, indem man das im vori- 

 gen Abschnitt aufgestellte a llgem e i ne Theorem über die mittelbare 

 Lichtstrahlung (nner Lichtquelle durch spiegelnde oder brechende Flä- 

 chen auf den vorliegenden Fall anwendet — was ohuf Weiteres zulässig 

 erscheint, da alle für ihn zu machenden Voraussetzungen als mögliche 

 specielle Fälle in denjenigen Voraussetzungen enthalten sind, aufweiche 

 jener- Satz sich gründet. Dieser fordert nun im Aligemeinen die Ein- 

 führung einer beliebig gelegenen und beliebig gestalteten Fläche im 

 Bereich des letzten Mediums ; er fordert sodann , zur Bestimmung der 

 Wirkung an je eine m Orte im hintern Räume , dieser Fläche eine 

 Leuchtkraft beizulegen, die Funkt für Funkt der an einer correspondi- 

 i'enden Stelle der Lichtquelle auftretenden gleich, bezüglich proportional 

 ist; und er giebt für die Ermittelung dieser correspondirenden Stellen 

 eine Regel, die für jeden einzelnen Ort ein eindeutiges, im Allgemeinen 

 aber für jeden andern ein anderes Resultat liefern muss. Da nun für 

 die Wahl jener Hülfsfläche, in der die äquivalente Vertheilung dei- 

 Leuchtkraft aufzunehmen ist, vollkommen freie Hand bleibt, so darf 

 man sie im einzelnen Falle den ]>esondein Umständen so anpassen, 

 dass dabei das Endergebniss eine möglichst übersichtliche und einfache 

 Gestalt gewinnt. Nachdem nun schon, in Rücksicht auf die geometri- 

 schen Eigenschaften des Strahlenlaufs, das Bild der Lichtquelle selbst 

 zum Träger der Lichtwirkung im letzten Medium gemacht worden . ist 

 ihm selbstverständlich auch die Rolle jener Hülfsfläche für die weitere 

 Betrachtung zuertheilt. In der That wird aber auch durch diese Dispo- 

 sition für die beabsichtigten photometrischen Bestimmungen die denk- 

 bar einfachste Form gewonnen. 



Denkt man nämlich — um die in Abschnitt II gegebene Con- 

 struction jetzt anzuwenden - von irgend einer Stelle des letzten 

 , Mediums Richtungslinien nach den verschiedenen Punkten des Bildes 

 der Lichtquelle gezogen und nach den Gesetzen für die Brechung eines 

 Lichtstrahls durch das ganze System hindurch bis zu dieser hin fort- 

 gesetzt, so muss jetzt jede solche Richtungslinie, von wo aus sie 

 auch gezogen sei, wofern sie überhaupt zur Lichtquelle gelangt, 



