Heber die Besliinmuiig der I.iclilsliirkc oittisrlicr Insliiiint'iilt'. 289 



lisih mit ci ner Strahlung aus der Fläche des Oeffnung|s- 

 hildos, wofern man dieser jedesmal Punkt für Punkt 

 eine Leuchtkraft beilegt, gleich oder proportional der- 

 I jenigen der ursprünglichen Lichtquelle in dem Tlieilc, 

 dessen Bild sich von jenem Orte aus auf das Hihi dcv 

 e f f n u n g p r o j i c i r l. 



Diese Form des Gesetzes ist /A\ar im Allgemeinen , gegenüber der 

 i zuerst entwickelten, für die llebei-siclU dei- givsammten W'irkinigen \\v- 

 f niger IxMjuem; dagegen ist sie die all(>in anwendbare und zii^lc^ielt 

 auch die einfachste , wenn es sich um den vorhin namhaft gcinaclilen 

 besondern Fall handeil. Denn in dem eben aufgeslelllcn Tli('or<Hn hin- 

 dert Nichts, den Ort der zu b(>slimmenden Wirkung beliebig nahe an 

 das Objectbild heranrücken und ihn zuletzt in dieses selbst fallen zu 

 lassen. Je näher — s. Fig. 6 — der Punkt 0' an bc liegt, deslo kleiner 

 wird der Theil v w , desto kleiner also auch der correspondirende Theil 

 der Lichtquelle selbst, von welchem die Fläche ßy ihie Leuchtkraft ent- 

 lehnt, deslo tnehr nähert sich den)nach die Leuchtkraft in ihren ver- 

 schiedenen TheihMi demselben Werth; rückt 0' schliesslich ganz in das 

 Bild 6c, so rcducirl sich der Raum vw auf einen einzigen Punkt, des- 

 sen Lcuchlkraft folglich für alle Theile von ßy zugleich maassgebend 

 wird. Man erhall daher für den ins Auge gefasslen Fall folgenden ein- 

 fachen Satz: 



Die Lichtwirkung, welche irgend ein optischer Appa- 

 rat in einem beliebigen P unkte des Bildes einer gegebe- 

 ne n Lichtquelle vermittelt, ist stets äquivalent einer 

 Lichtsti'ahlung aus der Fläche des Oeffnungsb il des, wenn 

 dieser in a 1 1 c n T h e i I e n d i e L e u c h l k r a f t d e s z u g e h ö i- i g e n 

 b j e c tp u n k l e s beigelegt w i i' d — oder eine d i (> s e r im V e r- 

 hältniss des Quadrats des Brechungsexponenlen pio- 

 porlionale, fa I Is das letz le Medi um vom ersten verschie- 

 den ist. 



Mit diesei" Ergänzung vermag die aufgestellte Theorie über alle 

 Fragen Recheiisehaft zu geben , die auf dem Boden der ihr zu Grunde 

 liegenden Voraussetzungen sich darbieten können. Uebrigens erkennt 

 man , dass alle wesentlichen Beslandlheile der Darstellung in diesem 

 Abschnilte, wenigstens als mehr oder minder zulrelfende Näherungen, 

 oder mit leicht zu überschauenden Coricclionen in Geltung bleiben auch 

 dann noch, wenn die eine oder die andere jener Voraussetzungen im 

 einzelnen Falle nicht vollständig erfüllt ist. 



So wird namentlich die von Anfang an feslgehallene Annahme rein 

 spiegelnder oder rein brechender Flächen , die natürlich niemals der 



