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Kandtüpfel entspricht ein ähnlich geformter, sehr dunkler Fleck 

 auf der Innenwand; über den Randspalten treten also die 

 Bänder auf. 



Verschiebt man nun den Spiegel, so verschieben sich auch 

 die Flecke. Die auf der Einfallseite des Lichtes liegenden 

 rücken immer breiter gegen die Wandmitte vor (Radialdurch- 

 messer 8 bis 12 (jl), verschmelzen teilweise miteinander zu einer 

 sehr dunklen Zone, die von der Seitenwand kaum merklich ab- 

 rückt; die auf der anderen Seite gelegenen Flecke werden da- 

 gegen immer kleiner und heller und verschwinden endlich 

 ganz (Taf. I, Fig. 9). 



Es treten also auch hier vollkommen gesetz- 

 mäßig wechselnde Intensitätsunterscliiede auf, und 

 zwar in derselben Verteilung wie bei den bis nun 

 bekannten Perzeptionseinr ich tungen. Bei senkrechtem 

 Lichteinfalle bilden die Flecke eine dunkle Randzone, das 

 Mittelfeld bleibt hell, bei schrägem Lichte wird die dunkle 

 Randzone auf der Lichteinfallseite breiter, auf der gegenüber- 

 liegenden schmäler, so daß also auch hier das helle Mittelfeld 

 gegen die dem Licht abgekehrte Wand rückt. Die gleichen 

 Bilder erhält man, wenn man die Schnitte in Wasser auf dem 

 Objektträger untersucht. 



3. Die physikalische Erklärung die -er auffallenden Er- 

 scheinung ist in den Konstruktionen Fig. 40, 41, Taf. IV, und 

 Fig. 42, Taf. V, enthalten. 



Eine Epidermiszelle mit einem gut getroffenen Randtüpfel 

 wurde bei homogener Immersion möglichst genau gezeichnet, 

 dann unter strenger Beibehaltung der richtigen Verhältnisse 

 vergrößert und schematisiert. Die Vergrößerung beträgt etwa 

 6500. Es wurde in den Zeichnungen nur die Radialwand mit 

 den anschließenden Wandstücken und einem Randtüpfel r 

 wiedergegeben. Die Konstruktion des Strahlenganges am 

 Tüpfel wurde mit Hilfe der Zweikreisemethode ^ genau durch- 

 geführt. Als Brechungsexponenten des Zellsaftes habe ich 

 dabei den des Wassers ''/^ gewählt. Für die Zellwand nahm 



Lommel, Experimentalphysik, Leipzig 1904, p. 4(30. 



