Dissoziation der Silikatschmclzen. 301 



keitssäule noch über die Elektroden hinausragt, damit diese 

 ähnlich wie bei Lösungen ganz in ihr eintauchen. 



Was nun die festen Stoffe anbelangt, so zeigte sich, daß 

 die Leitfähigkeit krystallisierter Phasen in den untersuchten 

 Fällen erst bei zirka 500° meßbar wird; infolge größerer Ent- 

 fernung der Elektroden ist unter dieser Temperatur der Wider- 

 stand so groß, daß er 1,000.000 ß zustrebt. 



Bei niederen Temperaturen unter 1000° ist bei krystalli- 

 sierten Körpern auch der Widerstand des Gefäßes nicht ganz 

 zu vernachlässigen, da jedenfalls dieser zur Erhöhung des 

 gemessenen Widerstandes beiträgt, sonach dieser um eine 

 Kleinigkeit zu hoch ist. 



Die Bestimmung des spezifischen Widerstandes, respek- 

 tive der Leitfähigkeit erfolgte hier nicht durch Vergleich mit 

 kalibrierten Gefäßen und bekannten Lösungen, sondern aus 

 der Berechnung eines Parallelepipeds von 24 iimi Länge 

 (respektive in einem Falle 25 mm) und 1 cin^ Querschnitt; wir 

 haben hier 



10 



CO z= n> 



24 



Aus dem Diagramm folgt, daß im festen Zustande die 

 Kurven nahezu gerade Linien sind, daß aber beim Übergange 

 vom festen Zustand in den flüssigen eine zweite gerade Linie 

 entsteht. 



Die Versuche mit Wechselstrom sind ziemlich genau, 

 doch wird man niemals volle Übereinstimmung bei zwei Ver- 

 suchen finden, weil die Unterschiede für verschiedene Tempe- 

 raturen so enorme sind (namentlich im Festen) und weil, da 

 das Thermoelement nicht in die Schmelze eintauchen darf, 

 niemals genau dieselben Temperaturen gemessen werden. 



Versuche mit Gleichstrom. 



Es wurden auch Versuche mit Gleichstrom ausgeführt, 

 wobei als Stromquelle zwei Akkumulatoren benützt wurden 

 und in den Stromkreis eine Meßbrücke sowie ein Galvano- 

 meter eingeschaltet wurde. 



Die Anordnung siehe auf Fig. 2. 



