Weilenmaun, über die Fliehkraft. 



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geradlinig weiter. Soll 

 er sich daher krumm- 

 linig bewegen, so muss 

 er durch eine Kraft be- 

 ständig aus seiner Rich- 

 tung abgelenkt werden. 

 Betrachten wir speziell 

 eine Kreisbahn, auf wel- 

 che alle elementaren 

 Stücke einer beliebigen 

 Kurve zurückgeführt 

 werden können. Die 

 Kraft, welche die Masse m immer wieder in die Kreis- 

 bahn treibt, muss normal zu letzterer stehen, d. h. ihre 

 Richtung weist nach dem Mittelpunkte, ist daher eine 

 Zentralkraft, die mit z bezeichnet werden möge. Hat die 

 Masse in der Richtung der Tangente die Geschwindig- 

 keit i'o, und würde sie in der unendlich klein gedachten 

 Zeit r von a nach ß getrieben, so muss dieselbe in der 

 gleichen Zeit wieder auf den Kreis nach ß^ durch die 

 Zentralkraft z getrieben werden. 



Die in der Tangentenrichtung a ß vorkommende Ge- 

 schwindigkeit Vo zerlegt sich in zwei Komponenten, die 

 radiale v und die für ß^ tangentiale v,, so dass 



V ^= Vo sin T] 

 Vi = Vo cos 77. 



Die von der Zentralkraft in der Zeit t zu überwin- 

 dende Kraft ist daher die der radialen Geschwindigkeit v 

 entsprechende 



f 



VI Vo 



sm 7]. 



Diese Komponente ist es, mit welcher die Masse m 



sich vom Zentrum radial zu entfernen, d. h. das Zentrum 

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