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 lazione non può trastiiriirsi ; e poiché le vibrazioni sonore 

 sono troppo rapide perchè l'equiUbrio di temperatura possa 

 prodursi ad ogni istante fra la colonna del gas vibrante e 

 le pareti del tubo che lo racchiude, il valore di E non 

 può essere confuso col coefficiente di compressibilità. Ecco 

 in qual modo può trovarsi la velocità di propagazione del 

 suono in una colonna gassosa, supposto che il gas sia per- 

 fetto, cioè definito dalla relazione 



pv 



— z= costante, 



e supposto che non v'abbia scambio di calore fra la massa 

 gassosa e le pareti del vaso che la racchiude. 



Sia e r elasticità del gas, nel quale si produce uno sco- 

 timento mercè un eccesso di pressione s che dura un 

 tempo 9 , agendo sull' unità di massa. Se si designa con 

 m la massa compressa, la forza d' impulso sarà msQ • 

 Rappresentando con x la velocità di propagazione delio 

 scotimento, la massa scossa nel tempo 9 sarà inx9ì, dove 

 ^ è r eccesso della densità attuale dello strato stesso, sulla 

 densità che esso possedeva prima della compressione: la 

 quantità di movimento acquistala da questa massa sarà 



moo9'è X = mx^9ì • 



Si avrà dunque 1' equazione seguente fra la forza d'im- 

 pulso e la quantità di moto 



ms9 =^'nix'^9^ , 

 da cui 



Sia D la densità del gas sotto la pressione r ed alla 

 temperatura T, e D^, la sua densità alla temperatura 0" 

 e sotto la pressione normale e^/, si avrà la relazione 



