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Fig. 4. 



Periode eiu solchcr von verhaltiiissiiiassig kleiiicr Hiihe. Don ab- 

 warts treibendeii Krafteu aber entspricht ein Wegk()ri)or von iiiitt- 

 lerer Hohc; tlie Basis der boidon positivcii Wcgkiirpcr ist im 

 Gauzen gleich gross wie die Basis des cincu iiegativeii Wogkor- 

 pers, deshalb niogen in dicseni Fallc der gesamrate positive mid 

 negative Wegkorper gleich gross, ihre Summme mag uugefabr 

 = sein. 



Anders verhalt es sich im zweiten Fall; hier ist wicder die 

 Basis des positiven Wegkorpers gleich der des negativen, aber 

 die Ilohe des crsteren bedeiitend grosser; es kann also die Summe 

 der beiden nicht = o sein; es muss resultireud pro Periode ein 

 verhiiltnissmassig grosser Weg aiifwarts zuriickgelegt werden. 



Im ersten Fall fallt die tiefste Lage des Ganzen annahernd 

 rait dem Maximum der auftreibenden Kraft zusannnen, voraus- 

 gesetzt, dass das Aufsteigen und Absteigen der Kraftecurve an- 

 niihernd in symmetriscber Weise gescbiebt; auf dieses folgt eine 

 Hebung des Korpers, ein Maxinuun der Aufwartsbewegung wird 

 erreicht, dann tritt Verzogerung ein und ganzliche Hennnung un- 

 gefahr zugleich niit dem Maximum der abwarts treibenden Krilfte; 

 der Korper sinkt, anfangs beschleunigt , nachber unter Verzoge- 

 rung, bis schliesslicb am Ende der Periode die Geschwindigkeit 

 wieder = o ist. 



Es ergeben sicb hier pro Periode 2 Nullpunkte der Bewegung; 

 der Korper oscillirt um ein mittleres Niveau. 



Der Weg kann also bei vollkommen periodischem 

 Gleichgewicht der Krafte ein sehr verse hiedener 

 sein. Seine Grosse kann auch bei der se lb en Form 

 der Kraftecurve der gesammten ausseren Einwir- 

 k u n g e n ein v e r s c b i e d e n e r sein j e n a c b der Anfangs- 



