304 



Dr. H. Strasser, 



tracht kominendes Problem der Mechanik. Auf Seite 325 wurde 

 die Lage des Punktes e bestinimt, der dadurch ausgezeichnet ist, 

 dass die in ihm senkrecht zur Fliigellangslinie angreifenden Krafte 

 fiirs erste dera Gelenkende o des Fliigels keine Beschleuniguag 

 ertheilen. Nun ist leicht nachzuweisen , dass umgekehrt Krafte 

 die in o senkrecht zur Langslinie wirken, fiirs erste den Punkt s 

 nicht beeinflussen. Denn irgend eine derartige Kraft / ertheilt 

 dem Schwerpunkt des Fliigels und also auch dem Punkt e eine 



y 



Beschleunigung A^ und dem Flugel gleichzeitig eine Drehung urn 



yl 

 den Schwerpunkt, deren Winkelbeschleunigung = ^y,- ist und in 



Folge deren der Punkt fisichmit der Geschwindigkeit-^—^. q in der 



y 



entgegengesetzten Richtung bewegt. Da nun qI = R^ so ist r; = 



xl 



Q absolut genommen. Die resultirende Beschleunigung von 



e ist demnach = 0. 



Hierbei bedeutet M die Masse des Fliigels, I den Schwer- 

 punktshalbmesser, R den Tragheitshalbmesser mit Bezug auf 

 Schwerpunktsaxen , die senkrecht zu I stehen, q den Abstand des 

 Punktes e vom Fliigelschwerpunkt s. 



Man kann sich nun eine 

 bestimmte sehr kleine Beschleu- 

 nigung q> des Gelenkendes o 

 des Fliigels (Fig. 20) in eiuer 

 bestimmten geraden Linie oo\ 

 bei irgend einer Stellung der 

 Langslinie os des Fliigels, welche 

 durch den Winkel a gemessen 

 ist, dadurch zu Staude ge- 

 bracht denken, dass der Punkt 

 durch eine in der Rich- 

 tung von nach s hin wirkende 

 Kraft die Beschleunigung (f 

 cos a erhalt und zugleich durch eine zvveite Kraft, in der zur 

 Fliigellangslinie senkrechten Richtung von o nach n hin die Be- 

 schleunigung (f sin «. Der erstgenannten Einwirkung entspricht 

 eine Beschleunigung des Fliif^elschwerpunktes , die ebenfalls = 

 (f cos a ist ; der letzteren die Schwerpunktsbeschleunigung cp sin a 



Fig. 20. 



