Ueber den Flug dcr Vogel. 387 



vollstandigen Reguiigslosigkeit eines anschcinend dichtcren Korpers 

 ill einem dunneren, fliissigen Medium, in der Luft, im Wasser, ent- 

 fernt vom Gruiide, ohiie Beziehuiig zu dieseni; und zwar bleibt der 

 Korper dabei in seiner Form melir oder weniger unveriindert, er zeigt 

 keine nennenswerthe active locomotorische Thatigkeit. So schvvebt 

 die Wolke iibcr uns, so der Vogel mit ausgebreiteten Schwingen. 

 Wird die Bcwegung rascher, so suchen vvir gcwohnlich lieber iiach 

 einem neuen Ausdruck fiir die Erscheinung. 



Wir erlauben uns nun im Folgenden, zur Vereinfachung der 

 Darstellung jede Bewegung des Vogels gegeniiber dem uiugeben- 

 den Medium, bei welclier er seine Form nicht wesentlich, nicht 

 durch deutlichen Fliigelschlag iindert, ganz abgesehen von der 

 Richtung und Geschwindigkeit kurzweg als Schweben im weiteren 

 Sinne des Wortes zu bezeichnen, also auch das reissend schnelle 

 Dahinschiessen mit angelegten Fliigeln darunter zu begreifen. 



Wir betrachten zunachst derartige Bewegungen da, wo sie 

 Theilerscheinung einer beliebig lang to rtzusetz en- 

 den Flugweise bilden und zwar zunachst fiir die Voraussetzung, 

 dass die umgebende A tmosphare gleichraassig ruhend 

 oder bewegt ist. 



a. Schweben in ruhender oder gleichmassig beviregter Luft. 

 Wenn ein Korper unter dem Einfluss der Schwere und einer 

 zweiten Kraft, die stets in einer und derselben Verticalebene wirkt, 

 sich bewegt und in Folge davon eine beliebige Curve in dieser 

 Verticalebene beschreibt, so ist der Zuwachs an lebendiger Kraft, 

 welchen der Korper bei dem Durchlaufen einer bestimmten Hohen- 

 zone seines Trajectoriums erfahrt, genau so gross, wie wenn er 

 diese Hohe in verticaler Richtung 

 durchmessen hatte, vorausgesetzt, ! 



dass die zweite Kraft jederzeit ge- 

 nau senkrecht zu der Richtung des 

 Trajectoriums wirkt. In der That 

 hangt dann die Beschleunigung in 

 der Richtung des Trajectoriums ein- 

 zig von der Componente der Schwere 

 ab, die in die jeweilige Richtung des 

 Trajectoriums entfallt. Divergirt 

 letzteres um den Winkel (f von der ! 



verticalen (Fig. 30), so ist s'm = g \ 



cos (p. Die andere Componente g Fig. so. 



