Del Dott. Giuseppe Belli 128 



Chiamiamo dopo ciò 

 5 l'azione che può dubitarsi esercitata verso la massa m dal 



considerato totale strato di materia ripulsiva, innanzi 



all'immaginato trasportamento di questa; 

 j il cangiamento che può dubitarsi avvenuto nella grandezza 



di questa azione mediante un tale trasportamento. 



Dall'essere nulla cotale azione dopo avvenuto il trasporto, 

 noi veggiamo che il cangiamento s distrugge 1' azione primi- 

 tiva S, e che perciò la ^ è uguale, e di segno contrario alla 5; 

 talché noi potremo conoscere la S appena che si sappia il 

 valore della s. 



Ora per riguardo a quest' ultima egli è manifesto , che 

 s'ella è qualche cosa, deve al certo essere assai piccola quando 

 assai piccolo è il trasportameuto che si suppone nella materia 

 ripulsiva del considerato strato, ossia quando sono assai nu- 

 merose le superficie sferiche equidistanti che lo separano ; ed 

 è certamente picciolissima quando cotali superficie sono nu-- 

 merosissime ; anzi non vi ha quantità sì piccola di cui non 

 possa cotale s ridursi minore col prendere un numero abba- 

 stanza grande di siffatte superficie concentriche , e col fare 

 perciò abbastanza piccolo il trasportamento delle varie por- 

 zioncelle della detta materia repulsiva. Da ciò possiamo de- 

 durre che tanto la S quanto la s sono uguali a zero: altrimenti 

 si verrebbe all'assurdo che una quantità di grandezza determi- 

 nata quale è la 5, sarebbe eguale a un' altra quantità capace 

 di divenir minore di qualsivoglia minima grandezza data quale 

 è la s. 



PROPOSIZIONE IH. 



4. Se la massa m, in luogo dì essere concentrata in un 

 punto unico, si trova diffusa in uno spazio alquanto esteso, 

 sempre però abbracciato dallo strato della inateria ripulsiva, 

 supposta in questo strato la niedesima distribuzione ammessa 

 poc'anzi, e supposta la stessa legge di ripulsione^ l'azione di 

 cotal materia ripulsiva verso la massa m sarà ancora nulla. 



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