Del Dott. Giuseppe Belli 129 



sottomesso a una ripulsione fra le proprie partì e a un attra- 

 zione verso la materia pesante, le quali operino entrambe con 

 una medesima legge ( nel qual caso avranno ancora luogo le 

 due considerazioni fatte sul principio della Prop. V. ) ; ina si 

 ammetta che questa legge sia diversa da quella del quadrato 

 inverso delle distanze. Si asserisce non esser possìbile V equilì- 

 brio di esso fluido repulsivo in un corpo sferico che ne con- 

 tenga una quantità maggiore della dose di saturazione, quando 

 la parte sovrabbondante sìa tutta distribuita in uno strato su- 

 perficiale, e le parti interne sì trovino tutte allo stato di sa- 

 turazione. 



Sia AMEN [fig. a ) il corpo sferico di cui si tratta ; e abbia 

 primieramente luogo una legge più rapida di quella del quadrato 

 inverso delle distanze. Consideriamo l'azione che in questo caso 

 il fluido sovrabbondante d'esso corpo AMEN, supposto tutto 

 distribuito alla superficie, esercita verso una molecola di fluido 

 repulsivo appartenente alla dose di saturazione e collocata 

 dentro ad esso corpo in qualsivoglia punto D diverso dal cen- 

 tro C. Conduciamo per D il diametro AB, e perpendicolarmente 

 a questo un piano MN il quale divida la superficie sferica 

 nelle due calotte diseguali MAN, MBN, delle quali la minore 

 sia per ipotesi la sinistra, ossia la MAN. E supponiamo clie 

 il fluido sovrabbondante distribuito alla superficie di AMBN 

 cessi per una breve durata di tempo dall' operare secondo 

 questa nuova legge, e operi in vece in ragione inversa de' 

 quadrati delle distanze, con tale energia che 1' azione di una 

 di lui porzione, corrispondentemente alla distanza DM, sia la 

 stessa in ambedue le leggi. È chiaro che in questa breve du- 

 rata di tempo le due porzioni di fluido repulsivo sovrabbon- 

 dante contenute nelle due calotte MAN, MBN eserciteranno 

 verso D azioni eguali. Ma diverranno subito diseguali queste 

 azioni al repristinarsi della supposta più rapida legge. Giacché 

 in ciascuna molecola del fluido sovrabbondante contenuto nella 

 calotta MAN verrà a crescere tanto 1' azione assoluta verso 

 la molecola situata in D, quanto la componente di quest'anione 



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