Del Dott. Giuseppe Belli i33 



alla superficie, lasciando le parti interne perfettamente allo 

 stato naturale. Non essendo questo Teorema, per quanto io sap- 

 pia, stato ancora dimostrato da altri nella sua generalità, ma 

 essendo soltanto conosciuto per mezzo della sperienza, ho sti- 

 mato di esporne la dimostrazione in questa seconda parte della 

 presente memoria. Dividerò l'argomento in più articoli, e co- 

 mincerò a trattare nell' 



ARTICOLO PRniO. 



Della distribuzione dell' Elettrico in rm conduttore isolato , 

 elettrizzato , e Ubero da azioni straniere. 



rUOPOSIZIONE VII. 



I I. Abbiasi un corpo qualsivoglia ABCD {fig- 3) sotto la cui 

 superficie si immagini descritta un'altra superficie chiusa abcd 

 soggetta alla sola condizione di non toccare la ABCD in nes- 

 sun punto. Ed abbiasi a disposizione una materia repulsiva 

 operante in ragione inversa del quadrato delle distanze, e la 

 quale possa essere distribuita nell' intervallo kV>CDabcd con 

 quella qualunque legge di densità che da noi si reputi più 

 conveniente. Si asserisce prima di tutto che una data quan- 

 tità ]M di questa materia repulsiva può essere distribuita nell' 

 intervallo suddetto per tal modo, che riesca nulla la sua to- 

 tale azione verso qualunque punto situato dentro la superficie 

 più interna abcd. 



Ammettiamo siccome dimostrati i due seguenti Teoremi, cioè: 



i.° Che una data quantità di materia ripulsiva operante 

 in ragione inversa del quadrato delle distanze , e distribuita 

 uniformemente in una superficie sferica, considerata in totale 

 non esercita azione veruna verso i punti collocati nel vano in- 

 terno e sottoposti all'azione delle sue singole parti. 



a.° Che una tale quantità di materia ripulsiva, verso i 

 punti esterni soggetti all'azione delle sue singole parti eser- 

 cita la medesima azione totale, come se tutta la sua massa si 

 trovasse raccolta e condensata nel centro della detta superficie. 



