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costituirà l'azione totale esercitata dallo strato primitivo che 

 Ila sommi iiistrato cotale materia. E un sifRuto cangiamento 

 d'azione, e una sillatta azione totale saranno di tanto mag- 

 f^iore piccolezza, quanto più numerose e più vicine si saran- 

 no prese le dette superficie, e più piccolo sarà perciò stato 

 il movimento della materia repulsiva per ritornare alle posi- 

 zioni primitive; e potranno esso cangiamento d'azione ed essa 

 azion totale riuscire minori di ogni quantità data , col pren- 

 dere le dette superficie sufiicientemente numerose e sufficien- 

 temente vicine. Dal che possiamo conchiudere che pel punto 

 dato si può far passare una tale superficie chiusa da lasciare 

 esternamente uno strato di materia repulsiva affatto privo d'a- 

 zione verso i punti interni (i). 



i6. Osservazione I. Nel corso delle operazioni or ora in- 

 dicate può succedere che nel Far venire materia repulsiva ad 

 una delle superficie ABCD, A'B'C'D', A"B"C"D" ecc. dallo spa- 

 zio interno per mezzo di movimenti secondo linee normali a 

 queste superficie, vengano alcune di queste normali a incon- 

 trarsi prima di arrivare a tale lunghezza, che alle parti corri- 

 spondenti delle superficie suddette possa giungere una suffi- 

 ciente quantità di materia repulsiva. Così può avvenire p. e. 

 in N e in Q delle fig. 4 e 5 , dove la superficie è o troppo 

 incurvata o anche acuminata. In questi casi dopo avere fatto 

 uso dei movimenti normali sino a che le linee normali non 

 si sono incontrate, si guarderà quanta materia ancor manchi 

 dopo quest'incontro, affinchè quelle parti di superficie ne ab- 

 biano la debita porzione; e vi si supplirà con della materia 

 presa nello spazio lasciato ancora intatto, da parti più che si 

 può vicine a quelle parti di superficie, p. e. dai coni indicati 



(i) Pe' corpi omogenei pochissimo differenti dalla sfera quest'ultima conseguenza 

 era già stata dimostrata da Laplace ; il quale si era altresì accinto a determinare 

 r interna superficie del sovrammenzionato strato, ammettendo, in luogo di una forza 

 repulsiva, l'attrazione di gravitazione. Meccanica celeste T. II, Capo ii, §. i3. 



