\'~ii Della distriruzione dell'elettrico ec. 



essendo À una quantità positiva minore di i. E la totale azio- 

 ne esercitata da tutta la calotta verso il punto B nella dire- 

 zione AO sarà misurata da 



2P. Ao.;. |^« -+. _ -H ^ 3j^3— J 



dove la R varierà da un' unghia all' altra, e cosi pure la À, 

 rimanendo però quest'ultima sempre compresa fra o e -i- i . 



Ora il valore di questa espressione, atteso il comune fat- 

 tore a, col diminuire della a può divenir minore di ogni quan- 

 tità data; cosa che non si può dire dell'azione esercitata sul 

 medesimo punto B, nella contraria direzione OA , da quella 

 porzione del medesimo residuo strato la quale esiste dall'op- 

 posta banda del piano KK'. Perciò non può sussistere l'equi- 

 librio per tutte le posizioni del punto B ; ed è in conseguenza 

 assurda la supposizione della possibilità delle due maniere di 

 distribuzione. 



3a. Ciò vale qualunque sia la densità e la grossezza dello 

 strato tli fluido repulsivo disposto sotto la superficie CG. Dal 

 che si può arguire che la conclusione vale anche pel caso 

 di una distribuzione meranieiite superficiale, qual è quella 

 considerata al §. la. Eccone nuUadimeno una dimostrazione. 



Immaginiamo per un momento che sieno possibili due 

 distribuzioni meramente superficiali, colle quali un fluido re- 

 pulsivo disposto nella superficie convessa CG ed operante in 

 ragione inversa de' quadrati delle distanze, possa non eserci- 

 tare azione alcuna verso nessun punto dello spazio interno. 

 E supponiamo disposta in CG una data quantità M di un sif- 

 fatto fluido repulsivo con una di queste due maniere di di- 

 stribuzione , la quale noi chiameremo la prima maniera. E 

 quindi immaginiamo levate successivamente delle piccole por- 



