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su quest'ultima porzione rimasta all'esterno di ADCD ; con 

 elle un' altra porzione della massa MN passerà nel detto in- 

 tervallo. Sulla porzione che rimane ancora all'esterno di ABCD 

 immaginiamo ripetuta la stessa operazione una terza volta; o 

 cosi si l'accia ulteriormente, procedendo nello stessissimo moda, 

 e colle stessissime avvertenze come nel già citato § ii. Ne 

 verremo in fine a conchiudere clie nell' intervallo ABCDa^ctZ 

 potrà essere distribuita per tal modo una porzione della massa 

 MN da esercitare verso i punti compresi dentro la fi^cJ quella 

 stessissima azione che veniva esercitata su essi dapprincipio 

 da cotale massa MN. E j)otendosi prendere questo intervallo 

 di quella sottigliezza che più piace, se ne potrà altresì con- 

 chiudere che nella superficie ABCD può distribuirsi per tal 

 modo una opportuna porzione della massa ripulsiva MN da 

 esercitare verso l punti contenuti dentro essa ABCD quella 

 stessa azione che viene su essi esercitata dalla intera massa 

 MN colla sua distribuzione iniziale. 



4o. Osservazione. La materia ripulsiva distri])uit<a nella 

 superficie ABCD nel modo or ora indicato , dee dalla banda 

 pii^x vicina ad MN essere più addensata e dalla banda opposta 

 essere meno addensata di quello che porterebbe la sua distri- 

 buzione di equilibrio senza la presenza di MN. Così infatti 

 è d' uopo che sia, se essa materia dee tendere ad allontanare 

 da MN le molecole di simile materia contenuta dentro ad 

 ABCD, nel modo stesso come la massa MN. 



LEMMA III. 



4i. Immaglnìanio die all'intorno della superficie ABCD 

 si trovi un ampio inviluppo formato della materia ripulsiva 

 superiormente considerata , distribuita con qualsivoglia legge 

 di densità. Si può sempre determinare in questo inviluppo uno 

 strato contiguo ad ABCD, il quale eserciti verso l punti In- 

 terni un' azione uguale a quella esercitata dalla massa ripul- 

 siva IMN (y?^. 3. ) 



