io8 Della distribuzione dell'elettrico ec. 



Prendendo ora a considerare un punto fisico collocato o 

 alla superficie POPtS qual è il punto m^ o dentro la grossezza 

 dello strato Y()KSpqrs qual è il punto tz, si immagini condotta 

 per esso punto una superficie chiusa la quale distingua il detto 

 strato in due parti S, S' delle quali la più esterna S' sia priva 

 di azione verso i punti ad essa interni, e sia perciò tale an- 

 che la più interna S verso i punti interni a essa. Il detto 

 punto non soffrirà altra azione che quella spingente all'infuori 

 dipendente dalla parte più interna S. L' azione pertanto sof- 

 ferta da un tale punto e che da noi si ricerca , si avrà im- 

 maginando disposta intorno a PQRS dell' altra materia ripul- 

 siva con una legge qualunque, e concependo condotta per 

 esso punto una superficie che lasci fra se e la pqrs uno strato 

 privo di azione verso i punti interni. 



48. Osservazione I. Volendo la grandezza di quest'azione 

 nel caso che il punto m o V n fosse vicinissimo alla superfi- 

 cie pqrs, si farebbe uso de' calcoli esposti nella Proposizione 

 XII. 



49- Osservazione II. L'azione sul punto considerato sa- 

 rebbe ancora la stessa se dopo aggiunta la nuova materia in- 

 torno alla superficie PQRS, si conducesse, non già pel detto 

 punto, ma più all' esterno, una superficie che lasciasse fra se 

 e ìa pqrs uno strato privo d'azione verso i punti interni. 



5o. Osservazione III. Tutto quello che or ora si è detto può 

 essere eziandio applicato al caso che lo strato FQRSpqrs sia 

 di materia attrattiva, essendo pure attrattiva la massa MN, 

 e ripulsiva in vece la M'N'. 



PROPOSIZIONE XIV. 



5i. Avendosi un corpo conduttore ABGD {fig- i(j) allo 

 stato naturale, si vuole lo smovimento prodotto nel suo fluido 

 naturale dalla presenza di un corpo AIN elettrizzato in più. 



Immagineremo levato tutto all'intorno del corpo uno stra- 

 to ABCDa/ytD di fluido naturale equivalente al corpo MN 



