aoa Della distriruzione dell'elettrico ce. 



stesse di A e di B ). Di poi , lasciata in questo stato la ma- 

 teria a, si aggiusterà la b in guisa, che computata l'azione 

 di a riesca nullo TefFetto nell'interno di b. In appresso, sic- 

 come con quest' ultima operazione verrà a sconcertarsi Fazione 

 al di dentro di a, converrà aggiustare di nuovo la materia di 

 questa a. Poi si aggiusterà nuovamente <juella à\ b; & così di 

 seguito. Con che si andrà sempre più presso a due limiti, nei 

 quali non vi sarebbe più azione né all'interno di a nò all'iu' 

 terno di b. È però d' uopo, per la possibilità della soluzione, 

 che assegnata, p. e., la quantità a, non sia la b più piccola 

 di un certo limite, e nemmeno più grande di un altro limite, 

 essendo perù essa a nostro pieno arbitrio dentro cotali due li- 

 miti; i quali si verranno a conoscere nel tentare l'operazio- 

 ne. È questo un caso identico con quello di due corpi vi- 

 cendevolmente attuantisi. 



ARTICOLO TERZO. 



j Jella distribuzione dell elettricità negli inviluppi 

 conduttori racchiudenti de' corpi elettrizzati. 



66. Se un corpo elettrizzato si trova collocato al di den- 

 tro di un inviluppo conduttore chiuso tutto all'intorno e co- 

 municante col terreno, rimanendo il corpo rinchiuso perfetta- 

 mente isolato da cotale inviluppo , si stabilisce nelT interna 

 superfìcie di quest' ultimo un' elettricità contraria a quella del 

 detto corpo racchiuso, rimanendo però allo stato naturale tutta 

 la grossezza dell' inviluppo medesimo e tutta la superficie 

 esterna. Il quale effetto, allorquando il corpo rinchiuso è elet- 

 trizzato in più, nasce da ripulsione del fluido sovrabbondante 

 di quest' ultimo verso il fluido naturale dell' inviluppo ; e 

 quando esso corpo rinchiuso è elettrizzato in meno, nasce da 

 attrazione della materia deficiente di un tal corpo verso il 

 fluido naturale de' corpi circostanti. Io esporrò nelle Proposi- 

 zioni seguenti alcune particolarità di questa elettricità dell'in- 



